Ivi bens: über die Brechungsexponenten einiger fester Körper 



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zuerst dicht an R herangeschoben und dann in stetig wachsende Ent- 

 fernung gebracht wurde. In jeder Stellung der Platte wurde die von 

 R aufgenommene Strahlungsintensität durch mehrere Ausschlagsmes- 

 sungen festgestellt. Dann wurde die Versuchsreihe in umgekehrter 

 Reihenfolge wiederholt, um etwa eingetretene Änderungen der Strahlungs- 

 intensität des Oszillators hervortreten zu lassen. In Fig. 2 ist die gra- 

 phische Darstellung einer solchen Versuchsreihe wiedergegeben. Als 

 Abszissen sind die Abstände der reflektierenden Platte von dem Pri- 

 märleiter, als Ordinaten die beobachteten Ausschlagsmittel aufgetragen. 

 In unmittelbarer Nähe des Primärleiters ließen sich keine Messungen 

 anstellen. Der punktierte Teil der Kurve ist also nicht beobachtet, son- 

 dern extrapoliert. Es wurden vier Maxima und drei Minima beobachtet, 

 zu welchen letzteren noch ein viertes, hypothetisches bei dem Ab- 

 stände null hinzuzurechnen ist. Die Lage der Maxima und Minima 

 ist im folgenden zusammengestellt: 



Fig. 2. 



10 20 30 W 50 60 70 80 90 100 



M.'ixima 

 u bei 13.0 mm 



Minima 

 bei o mm 



» 28.4 . 

 ■ -57-2 » 

 .. S.s.i » 



b » 41.6 » b, 



c > 71.3 . Cl 



d >• 99.7 » d t 



Die gleichmäßige Verwertung dieser acht Punkte ergab als wahr- 

 scheinlichsten Wert für die Wellenlänge der untersuchten Strahlung 

 Ä = 57.6 mm. Unter Berücksichtigung zweier gleichartiger, hier im 

 einzelnen nicht mitgeteilter Versuchsreihen, welche die Werte 56.7 mm 

 und 57.2 mm ergeben hatten, ist die Wellenlänge der Strahlung in 

 Luft zu 57.2 mm »angenommen worden. 



Wie bereits oben erwähnt wurde, diente zur Messung des Bre- 

 chungsexponenten der untersuchten Stoffe eine indirekte Methode. 



