562 Sitzung der physikalisch-mathematischen Klasse vom 26. Juli 1!*17 



Glasplatten bis auf etwa r / 3 Prozent übereinstimmte. Schwankungen 

 in der Intensität des Erregers wurden dadurch eliminiert, daß ab- 

 wechselnd mit und ohne Glasplatten im Strahlengang beobachtet wurde. 

 'Trägt man die auf konstante Strahlungsintensität des Erregers redu- 

 zierten Ausschläge in ihrer Abhängigkeit von der eingeschalteten Meß- 

 glasdicke auf, so erhält man eine Kurve, welche in Fig. 4 zur An- 

 schauung gebracht ist. 



Als Abszissen sind hier wie in Fig. 3 die eingeschalteten Meß- 

 glasdicken, als Ordinaten die beobachteten Ausschläge aufgetragen. 

 Maxima und Minima zeigt die Kurve bei folgenden Glasdicken : 



31 ;i x im a Minima 



(i bei o mm a, bei 5.4 mm 



b » 10.7 » b t » 16.2 » 



c » 21.7 » ß, » 27.0 



d » 32.7 » d t » 37.5 » 



Der wahrscheinlichste Wert für die Wellenlänge in Glas berechnet 



sich hieraus zu A' = 21.74 mm un d der Brechungsexponent der 



Ä 5 7-2 



Glassorte zu n l = — - = = 2.630. Zwei andere Versuchsreihen 



Ä 21.74 



gleicher Art lieferten hiermit gut übereinstimmende Werte. Als Mittel- 

 wert für den Brechungsexponenten der benutzten Meßglassorte wurde 

 schließlich der Wert n l = 2.620 gewählt. 



Es bleibt noch zu erwähnen, aus welchem Grunde bei der ersten 

 hier beschriebenen Methode die drei 16 mm dicken, die ganze Öffnung 

 des Rohres H bedeckenden Spiegelglasplatten J J l J 2 dauernd in den 

 Strahlengang eingeschaltet waren. Dies ist geschehen, um das Auf- 

 treten NEWTONScher Interferenzen in den Meßglasplatten zu vermeiden. 

 Wie man aus Fig. 4 ersehen kann, sind infolge der Dämpfung der 

 Schwingungen bei einer Schichtdicke von 40 mm Glas die beobachteten 

 NEWTONSchen Interferenzen nur noch schwach ausgeprägt, und es ist 

 anzunehmen, daß sie bei einer Schichtdicke von 48 mm und darüber 

 den Verlauf der Interferenzkurve in Fig. 3 nicht mehr merklich beein- 

 flussen. Daß an der Grenze zwischen den Spiegelglasplatten J und den 

 Meßglasplatten L eine Reflexion eintreten könnte, welche zu NEWTONSchen 

 Interferenzen Veranlassung gibt, ist wegen der angenäherten Gleichheit 

 der Dielektrizitätskonstanten beider Materialien nicht zu befürchten 1 . 



Dagegen ließ sich eine andere, bei der ersten Methode und ebenso 

 bei den im folgenden beschriebenen Messungen auftretende Fehler- 



1 Daß die Dielektrizitätskonstanten beider Glassorten nahezu übereinstimmen, 

 ergibl sieh mit genügender Sicherheit aus der Tatsache, daß die Reflexionsvermögen 

 für die langwellige Quecksilberdampfstrahlung nur um 0.7 Prozent verschieden sind. 



