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SitHWg d«r jiliysikalisrli-iiiiitlieiiiati.schen Klasse vom 26. .luli 1917 



kurven. Diese Verschiebungen B sind in der Tabelle als äquivalente 

 Meßglasdicken bezeichnet. Die in der sechsten Spalte angegebenen 

 Brechungsexponenten n sind nach der Formel 



» = i -»---• 1.62 



(I 



berechnet. In der siebenten Spalte ist tt,, die Dielektrizitätskonstante 

 für v = 5.25 X io 9 , aufgeführt. Daneben ist die früher erhaltene Di- 

 elektrizitätskonstante für 10 m lange HERTzsche Wellen 1 (v = 3 x io 7 ) 

 und in der letzten Spalte das Quadrat des Brechungsexponenten an- 

 gegeben, welcher sich aus dem Reflexionsvermögen der untersuchten 

 Substanzen für die langwellige Quecksilberdampfstrahlung (A = 0.3 mm, 

 v = io 12 ) bei Vernachlässigung der Absorption berechnen läßt." 



Man sieht, daß die drei Zahlenreihen im allgemeinen recht gut 

 miteinander übereinstimmen. Daß dies auch für die optisch ge- 

 messenen Dielektrizitätskonstanten der letzten Spalte der Fall ist, 

 hängt allerdings mit dem Umstände zusammen, daß sich unter den 

 hier untersuchten Substanzen keine mit besonders langwelligen Ab- 

 sorptionsgebieten, wie Thalliumjodür und Bromsilber, befinden. In 



1 Die Dielektrizitätskonstante von Sylvin wurde nach der LECHERscb.cn Methode 

 für 10 m lange Wellen zu 4.70 neu bestimmt. W. Schmidt hatte für 75 cm lange 

 Wellen den Werl 4.75 erhalten. Beide Zahlen sind in befriedigender Übereinstimmung. 



- Für die langwellige Quecksilberdampfstrahlung zeigen die Gläser in Schicht- 

 dicken von einigen Zehntelmillimetern wieder merkliche Durchlässigkeit. Der Ein- 

 fluß des Extinktionskoeffizienten auf das Reflexionsvermögen ist hier also sehr gering. 

 Für 5.7 cm lange HERizsche Wellen konnte bei keinem der untersuchten Gläser Ab- 

 sorption nachgewiesen werden. 



