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a (/> = 



/om 22. Nov. IHK 



Min. \ oin 8. Nov. 

 il't. 



a cos st cos ((/>„ -hat) 



, — </>„ = ar- I [cos (<p H-*£-H e/) + cos (</> -4-a/ — e/)]r// 



sin (</>„-+- ar-t- e/) sin (</)<, + */ — st) 



<p, — <r 



(1. 1)., da st = - und hinreichend nahe c/> + o£t = </>, ist. 



(i6a) 



Ac/> r = - 



S & — £ 



(sin i/; -+- sin </),) . 



Ebenso findet man als Einfluß einer vollen Sinusschwingung von der- 

 selben Amplitude c und der Dauer 27 die Phasenverschiebung 



(i6b) 



**, = 



(sin </>„ — sin (/>,) , 



wenn </> 2 die Phase am Ende der Schwankung ist. 



Für die Änderung der Amplitude ergeben sich in derselben Weise 

 l>ei einer halben und einer ganzen Welle die Beträge 



C7) 



A.v, = — C 





OL £" 



OL £ 



(cos f/> -t- COS (/),) 



(COS </)„ — COS t/),) . 



Auf eine Diskussion dieser Ausdrücke, die manche interessante 

 Einzelergebnisse liefert, muß hier verzichtet werden. 



3. Periodische Schwankungen. Im Gegensatz zum vorigen 

 Falle handelt es sich hier um den quasistationären Zustand bei un- 

 begrenzter Fortdauer gleicher Pulsationen. Wird die Betrachtung wieder 

 auf den rechnerisch einfachsten Fall konstanter Intensität beschränkt, 

 also wie vorher w == ct. = const und sj = v la -\-r sin st gesetzt, so folgt 



i'i = — cc ii — Yi = — oi 2 11 -\-rs~ sin s t . 



Die Integration ergibt mit s und ,0 als willkürlichen Konstanten 



( 1 8 a) 11 = s sin (ctt-h ß) -+- v sin et = .s sin </> , 



oC S* . 



und durch Substitution dieses ^Wertes in r = (n -h vi) : a folgt weiter 



( 1 8I1) r = s cos (ctt-+- h)-i C cos et = s cos ( /i , 



a* — s 2 



wodurch S und </) bestimmt sind. 



