/<S6 Sitzung der phys.-math. Klasse vom -_'0. Dez. 1917. — Mitt. vom ü. Dez. 



Daher sind in den Richtungen der zugehörigen Winkelhalbmesser 

 nahezu komplementäre Interferenzfarben wahrzunehmen. 



Die Zusammenstellung der Kurven (b) der Farbtöne in Fig. 1 3 

 ist namentlich dadurch von Interesse, daß sie eine Anschauung ge- 

 währt von dem Auftreten der durch gestrichelte vertikale Geraden an- 

 gedeuteten Übergang s f a r b e n . 



Fällt der Spalt eines Spektroskops in die Richtung einer der 

 Symmetrielinien, welche die Winkel zwischen den Polarisationsebenen 

 P, A halbieren, so werden im Spektrum dunkle Kurven an den Stellen 

 auftreten, an denen nach (4): 



Fi,/. II. 



juarz. Spektrale Zerlegung der Interfereuzfarhen für [Z> = 3.75 mm] und D = 7.50mm. 

 Kurven gleichen Gangunterschiedes. 



(8.) 



« . , *(»%x) . , r 



J* = sm = sin - . = o 



ist, also der Gangunterschied T ein ganzzahliges Vielfaches p von Ä 

 erreicht. Da in der vorausgehenden Berechnung der Grundempfindun- 

 gen nach (6) die W~erte von % für die Wellenlängen der Tab. 1 1 

 gewonnen worden waren, konnten sie hier benutzt werden, um für 

 jeden der gewählten Winkelhalbmesser r durch Interpolation die Wel- 

 lenlängen abzuleiten, für welche die Intensität 3, verschwindet. Es er- 

 gab sich z.B. für die Plattendicke 3.75 mm, den Winkel r = 4° 30' und 

 die Ordnungszahl p = [l], daß zu den Wellenlängen A = 0.000430 



und 0.000440 mm die Winkel * * = IO ° und 5 ° 4 o' gehören. Da- 

 zwischen muß. wie der Verlauf von - <i> im Gebiet der benachbarten 

 Wellenlängen lehrt, die Wellenlänge sich befinden, die - * zum Ver- 

 schwinden bringt. Hieraus folgt /. = 0.000436 mm. Auf diese Weise 



