Liebisch und A. Wenzel: Die Interferenzfarben des Quarzes. II 



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MQ 2 = j : 2 +r/ 2 -»- ~ 2 und sin 2 </> = 



MQ- 



r = (e — cd) 



X*-\-d* 



j/.t 



Die bei der Beleuchtung mit weißem Lichte durch dünne Platten 

 in Diagonalstellung zwischen gekreuzten Polarisatoren hervorgerufenen 

 Interferenzfarben sind dadurch von Interesse, daß sie gestatten, den 

 Hauptschnitt H zu unterscheiden von der zu ihm senkrechten Ebene 

 H e . Denn von dem Mittelpunkte aus wird in der Richtung H die 

 Ordnung der Farben sinken, in der Richtung H c dagegen steigen. 

 Demgemäß wird die Zerlegung dieser Farben durch ein Spektroskop, 

 in dessen Spaltrichtung zuerst H und darauf H e fallt, dunkle Kurven 

 gleichen Gangunterschiedes r = p-A erkennen lassen, die kontinuier- 

 lich verlaufen, wenn man sich vorstellt, daß die beiden Spektren in 

 eine Ebene ausgebreitet werden: die Kurven des ersten Spektrums 

 setzen sich direkt fort in dem zweiten Spektrum (Fig. 19). 



Fig. w: 



Quarz. Platte parallel zur optischen Achse. U = 0.28 mm. Spektrale Zerlegung der Inter- 

 ferenzfarben im Hauptschnitt (links) und in der dazu senkrechten Ebene (rechts). Kurven 

 gleichen Gangunterschieiics. 



In einem Polarisationsapparat mit Kondensoren von hoher nu- 

 merischer Apertur sieht man im einfarbigen Licht, daß die dunklen 

 Hauptkurven gleichen Gangunterschiedes nur im mittleren Teile des 

 Gesichtsfeldes gleichseitige Hyperbeln darstellen. Nach dem Rande 

 hin erscheinen sie in der Richtung des Hauptschnittes gestreckt. Um 

 dieses Verhalten mit Hilfe der Gleichung vierten Grades (2.) an einem 

 Beispiel zu erläutern, wurden für eine Quarzplatte von der Dicke 

 d = 0.28 mm die Kurven r = p'X konstruiert, die im.jS-, D- und G- 

 Licht für ganzzahlige Werte von p entstehen. Den Fig. 20a — d liegen 



