802 Gesammtsitzung vom 10. Juli. 
Die Gleiehungen 2. erlauben im allgemeinen den Schnittpunkt 
des Strahls mit einer der drei Flächen (1), (2), (3) zu bestimmen, 
falls die beiden andern Schnittpunkte gegeben sind. Sei insbesondere 
das gegebene Diopter ı2 auf beiden Seiten von optisch gegebenen 
homogenen Medien begrenzt und ziehen wir in diesen Medien die 
beliebigen Flächen (0) und (3), so sind auch die beiden Charakte- 
ristiken 7,, und 7,, bekannt, wie weiterhin näher ausgeführt werden soll. 
Ist nun in dem ersten Medium ein Strahl gegeben, so sind auch dessen 
Sehnittpunkte mit den Flächen (o) und (1) bekannt, und die An- 
wendung der Gleichungen 2. auf die Flächen (o), (1), (2) erlaubt, den 
Schnittpunkt des Strahls mit der Fläche (2) nach seinem Durchgange 
durch das Diopter 12 zu bestimmen. Eine nochmalige Anwendung 
dieser Gleichungen auf die Flächen (1),(2), (3) bestimmt dann auch 
den Sehnittpunkt mit der Fläche (3) und damit den austretenden 
Strahl selbst. Ist also ein Strahl gegeben, welcher aus einem optisch 
bekannten Medium in ein Diopter von gegebener Charakteristik ein- 
tritt, “so ist auch der zugehörige Strahl bekannt, welcher aus dem 
Diopter in ein gegebenes Medium austritt, während der Verlauf des 
Strahls in dem Diopter selbst unbekannt bleibt. 
Setzt man die aus den Gleichungen 2. folgenden Werthe von 
X,,4, in den Ausdruck T,, + T,, ein, so erhält man die Zeit, in welcher 
ein Lichtstrahl das zusammengesetzte Diopter 13 durcheilt, d. h. die 
Charakteristik T7,, dieses Diopters als Function der vier Coordinaten 
BY Was la: Man kann also die Charakteristik eines zusammenge- 
setzten Diopters aus den Charakteristiken seiner Componenten ableiten. 
In einem optisch homogenen Medium ist der Verlauf der Licht- 
strahlen ein geradliniger. Bezeichnen daher jetzt «,,y,,2, und &,,%,, 2, 
rechtwinklige, demselben System angehörige Coordinaten, so wird 
die Charakteristik des von homogener Masse erfüllten Diopters ı2: 
3- I: — Na Va. — 2.) Air zn), zim (22 
Die Grössen z, und z, sind durch die Endflächen des Diopters 

bestimmte Functionen von bez. x,,%y, und x,,y,; die Grösse n,, kann 
im Allgemeinen noch eine Function der Richtung, d. h. der Verhält- 
nisse 2, — 2,19%, —Y,:%,— 2, sein; für isotrope Medien ist sie constant 
und bei passender Wahl der Einheiten dem Brechungseoäfficienten 
gleich zu setzen. Damit ist der Weg gezeigt, wie die Charakteristik 
von solehen Dioptern berechnet werden kann, welche aus verschiedenen, 
homogenen, durch gegebene Flächen von einander getrennten Medien 
zusammengesetzt sind. 

