Turesen: Beiträge zur Dioptrik. 807 
Ferner ergibt sich für die Vergrösserung und den Modul des Diopters 
03 unter Fortlassung der Indices 

B.+ 
ne (C, Wen 9e\ 
22 Y— —— = — = 
ne n ne 0, 
Ar, rer 
2e 
23 An Bas Sr Ca 
e VE —r 
(0 
Der Modul wird also von der Grösse e oder e' ganz unabhängig, 
ebenso auch bei ebenen Endflächen des Diopters ı2 von den Brechungs- 
coeffiecienten der anstossenden Medien. 
Den Gleichungen 2ı. und 22. kann man leicht die bekannten 
einfachen Formen geben. Setzt man 





n n B 
N h u‘ nm 12 
f 2u S 2u 0, 
n n’ A 
Y2 2 h *% / nn I2 
2 f 2 Me 2a 
p=e+h g=e+h—f 
p > en g' as Pi = Ba 
so wird 
25. J ar FL =ıI 
p 
nn’ 
26. '— % —.= 
qg=f Mn 
np 
27. y„--. 
np 
28. WE ie 1. uRlgrear, ZUM 
en 
Betrachtet man zwei benachbarte Strahlen, welehe von demselben 
Punkte der Ebene (0) ausgehen und sich daher wieder in einem Punkte 
der Ebene (3) treffen, so erhält man durch Differentiation von 10. 


di, IN, 
A OH 
e' 
und nach Multiplication mit — bei Benutzung von 22. 
e 
5 NER EI RR. 
s TER n 
Diese Gleichung führt leicht auf den Satz, dass die Divergenz eines 
