s58 Sitzung der physikalisch- mathematischen Classe vom 17. Juli. 
Da nach den allgemeinen Gesetzen der Potentialfunetionen 



KV Gi? 
oL=—s,|-—- .ds— Ss, | »— » Öly,ds, 
S, IN. U,» ds s IN oı,ds, 
so wird, wenn man 
U 
al, = - —0N 
V oN, | 
au 
ol, = + :08N 
= Ar IN, 
setzt, wie in unserem Falle verlangt wird, der schliessliche Werth 
oh 2 or od, \> 
IL= —- — | |,| s | St ON ee 2. 
a nee | 
Da endlich bei der Variation das Volumen jeder der beiden Flüssig- 
keiten unverändert bleiben muss, so wird noch gefordert 
[ON . ds = ER ee in 22 
Daraus ergiebt sich die Variation 

UN. ss o/,\? 
N Bee Er n) WAREN Sur ra Y2 
oe — L!— ds N ale: s)c + 3 IN, 5 an, +c 
— — [ds -öN: [p —Pp.-----: | 2 
Wenn also die Gleichung 2” erfüllt ist, d. h. wenn 
o6}@® —- L!=o 
ist, so wird längs der Grenzfläche 
I — ih 
welches die Bedingung der stationären Oberfläche ist. 
Stabilität der stationären Bewegung. 
Dabei ergiebt sich für eine Form der Oberfläche, welche einer 
stationären nahe liegt, und die also noch Unterschiede des Druckes zeigt, 
dass eine solehe, wenn sie den Unterschieden des Druckes folgt, so 
dass dN da positiv gemacht wird, wo p9,>p,, auch die Grösse (® — L) 
abnimmt, die Fläche sich also einem nahegelegenen Minimum von 
(® — L) nähern, von einem nahe gelegenen Maximum derselben Grösse 
dagegen entfernen muss. 
Die hydrodynamischen Gleichungen zeigen dann in der That, 
dass die Druckgleichheit in solchem Falle nur durch Beschleunigungen 
hergestellt werden kann, die in der Richtung vom stärkeren zum 
schwächeren Druck eintreten, und die stationäre Bewegung stören. 
