958 Gesammtsitzung vom 24. Juli. 
Es lag uns daher zunächst ob, aus dem Gange dieser Messungen 
in unbefangener Weise zu der Beziehung zu gelangen, welche zwischen 
den Neigungen der Wellenfront im Metall bez. in der Luft zur Grenz- 
ebene beider Medien stattfinden muss. Dabei sollte jegliche Neben- 
hypothese vermieden und auch eine Stütze an einer der gegenwärtig 
bestehenden optischen Theorien nicht gesucht werden. Inwiefern wir 
auf dem so vorgeschriebenen Wege zum Ziele gelangt sind, wird die 
folgende Behandlung des gestellten Problems zeigen müssen. 
7. Bezeichnungen. Zunächst sei bemerkt, dass immer mit 
genau parallelem Licht beobachtet wurde, wir es mithin stets mit 
ebener Wellenfront zu thun haben, deren Normale wir in Bezug auf 
ihre Richtung in’s Auge zu fassen haben. Die Winkel dieser Rich- 
tungen mit den Normalen auf den die Luftseite begrenzenden Prismen- 
flächen seien im Metalle mit i,, in Luft mit ö bezeichnet. Es sind 
diess auch die Neigungen der Wellenfronten zu beiden Seiten der Grenz- 
ebene Metall-Luft. Für den Brechungsindex wählen wir das übliche 
Symbol n; derselbe hat einen strengen physikalischen Sinn nur dann. 
wenn das Sxerzivs’sche Sinusgesetz genau oder mit unendlicher An- 
näherung gilt (vergl. 12). 
Den mittels Gavss’schen Oculars direct gemessenen Normalen- 
winkel beider Prismenflächen nennen wir in Anlehnung an Hrn. Kunpr 
den »Prismenwinkel« 8; derselbe ist die Summe der Winkel beider 
Prismen. Der Winkel zwischen zwei, dureh je ein Prisma gegangenen, 
ursprünglich parallelen Liehtbündeln ist die Ablenkung «. Sowohl 
a als 8 können für unsern vorliegenden Zweck als unendlich klein 
betrachtet werden, eine die mathematische Behandlung sehr verein- 
fachende Eigenschaft. 
8. Rechenverfahren. In Fie. ı ist ein Horizontalschnitt unserer 
Praeparate schematisch dargestellt. Die Prismenflächen sind ı und 2 
numerirt und diese Zahlen den betreffenden Grössen als Indices an- 
gehängt. Betrachten wir nun zwei, einander parallele, unendlich dünne 
Liehtbündel ı und 2, so ist klar, dass dieselben bis in das Metall M 
hinein einander parallel bleiben werden; und zwar etwa bis zu den 
Punkten A, und A,, welche den Flächen ı und 2 unendlich nahe liegen. 
Es bleibt diess offenbar auch dann der Fall, wenn die Glasplatte (resp. 
auch die Platinschicht) keilförmig ist. Auch die Vorgänge an den 
Grenzflächen a, db, ce können den Parallelismus beider Bündel in keiner 
Weise beeinträchtigen. Vielmehr geht dieser erst durch die Brechung 
an der vierten Grenze Metall-Luft verloren. Daher ist es dieser letzte 
Grenzvorgang und kein anderer, den wir durch unsere Versuche näher 
kennen lernen werden. Durch ihn muss i eindeutig bestimmt sein, 
wenn 7, gegeben ist. Für unsern Zweck empfiehlt es sieh jedoch 
