pu Bois u. Rusens: Brechung u. Dispersion des Lichts in einigen Metallen. 959 
eher i als unabhängige Variabele zu betrachten, da letzterer Winkel 
der direct gemessene ist. 
Wir setzen daher i,—= f(i), eine zwar vorläufig unbekannte, aber 
offenbar einwerthige ungerade Function. Aus der einfachen Betrach- 
tung der Fig. ı folgt jetzt sofort: 
Oiie de, = ÄR, = 9) 
und %, —& di =a-+ßB 
Daher 
di, EN ® 
= elj/W)= 5 
di e+B 
und 
A) Ä Bdi 
I A) —— 
() fa=| 
9. Aus unseren Messungen kennen wir nun die Werthe von «, 
daher auch von ß/ (£ +) für eine Reihe von Werthen von &. Wir 
erhalten somit in gewissem Sinne eine experimentelle Differential- 
gleichung einfachster Art, die wir nur zu integriren brauchen um 
zu der gewünschten Beziehung zwischen i, und ö zu gelangen. Das 
haben wir in der That ausgeführt. Zu den Abseissen © wurden Werthe 
von B|(@ + ®) als Ordinaten aufgetragen, durch diese Punkte eine 
glatt verlaufende Uurve gezogen, und durch graphische Quadratur die 
Werthe des Integrals f(“) ermittelt; und zwar davon ausgehend, dass 
(0) = o ist, was schon aus Gründen der Symmetrie zutreffen muss. 
10. Wenn die Prismen aus gewöhnlicher, durehsichtiger Substanz 
vom Brechungsindex nz gebildet wären, so gälte das Sneruıus’sche 
Gesetz; es wäre 
3 un sin Z 
(2) im = JÜ) = axesin | — 
N 
Daraus erhielte man dann dureh Differentiation die beiden expli- 
eiten Gleichungen 


(3) n — V \ a Beast (W L osinzi 
\: | 
und 
“ er) 
! cos ı \ 
welche im Folgenden wiederholt zur Rechnung benutzt werden, je 
nachdem ausser i und 8 entweder z oder n als bekannt angenom- 
men werden. Die Discussion der Gleichung (3) ergibt noch, dass beim 
Minimum der Ablenkung (für © = 0) 
