1302 Gesammtsitzung vom 4. Dee. — Mittheilung vom 19. Juni. 
wobei diese Summe als eine algebraische aufzufassen ist und man erst 
jeder der Grössen das richtige Vorzeichen zu geben hat. 
Betrachtet man aber die Grössen p,, p; F ihrem absolutem Werthe 
nach als gegeben und ertheilt man ihnen dann wirklich die erforder- 
lichen Vorzeichen, so hat man vier Fälle zu unterscheiden: 
ı. Cyklonale Rotation bei einwärts gerichtetem Gradienten oder, 
wie man wohl zweckmässig sagen kann, bei eyklonaler Druck vertheilung. 
In diesem Falle, den man in dem unteren Theile der gewöhn- 
lichen Cyklonen vor sich hat, haben p; und p, das gleiche, T’aber 
das entgegengesetzte Vorzeichen, und mithin lautet die Gleichung 
2.+p-T=°. \ (2) 
2. Cyklonale Rotation bei auswärts gerichtetem Gradienten d.h. 
bei antieyklonaler Luftdruckvertheilung. Diesen Verhältnissen begegnet 
man in den oberen Theilen der Cyklone mit warmem Centrum. Hier 
wirkt der Gradient nach aussen, trotzdem muss die Krümmung der 
Luftbahnen bis zu ganz bedeutenden Höhen eine cyklonale sein, da 
das Drehungsmoment, welches die Luftmasse unter den gewöhnlichen 
Verhältnissen aus den tieferen Schichten mitgebracht hat, nicht sofort 
verschwinden kann.' 
Centrirt kann jedoch der Wirbel unter diesen Bedingungen nicht 
sein, da die auf diesen Fall bezügliche Gleichung 
ee) (3 
nicht erfüllbar ist, es müsste denn vollkommenes Gleichgew icht herr- 
schen, d.h. jede der drei Grössen — o sein. 
3. Antieyklonale Rotation bei auswärts gerichteten Gradienten, 
mithin bei antieyklonaler Druckvertheilung. Dies sind die Verhält- 
nisse, wie man sie in den unteren Theilen der Antieyklone gewöhnlich 
begeenet. 
Die Bedingungsgleichung für den centrirten Wirbel hiesse in 
diesem Falle: 
pp +tl=o. (4) 
Wenn auch theoretisch nicht unerfüllbar, so dürfte diese Gleichung 
doch praktisch vollkommen bedeutungslos sein, da die Verhältnisse 
' Diesen Vorstellungen entspricht auch das von Crementr Ley — Quat. Journ. 
Met. Soe. III. 1877. S. 437 — aus Beobachtungen der Cirrhuswolken abgeleitete Schema 
für die Luftbewegung im oberen Theile der Cyklonen. Man erhält dasselbe, indem 
man sich eine cyklonale Bewegung denkt, bei welcher die Luftbahnen durch die in 
gleichem Sinne wirkenden Kräfte p.. pi u. I mehr und mehr gestreckt, und schliesslich 
in antieyklonalem Sinne gekrümmt werden. während die Geschwindigkeit des Aus- 
strömens wächst und zugleich das ganze System in dem grossen Wirbel der Polcalotte 
ostwärts getragen wird. 
