874 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe v. 26. October 1905. 
ist. Dann wird, damit auch auf der unendlich weit entfernten Kugel- 
tläche die Gleichung (38) gelte, die Function $ für wachsende Werthe 
des Kugelradius X sich dem Werthe 
6 
(41) Gr — (mer lag 
nähern müssen, worin c eine endliche Constante und e der Winkel ist, 
den die Richtung von R mit irgend einer festen Richtung einschliesst. 
Die Funetionen %,, v;, w; waren zunächst nur in dem abgegrenzten 
Gebiete S; gegeben, und es soll nunmehr eine Fortsetzung dieser Func- 
tionen für den Raum $, mit Hülfe der eben gefundenen Function & 
durch die Gleichungen 
0 N 0 
nn ee 
gegeben werden; dann wird für dieselben vermöge der Gleichung (37) 
in dem ganzen äusseren Raum die identische Beziehung bestehen 
De u, , Mm, MW _ 
43) DE 
während an der Begrenzung g nach (42) 
f) 
(44) um eos a + v9 cos + w cosy = 4% 
oder nach (39) 
(45) (u9 — u) cos a + (v9 — v9) cos + (w9 — wP) cosy = 0 
ist; für die unendlich entfernte Kugelgrenze ist nach (41) und (42) 
(46) NZZ) —io. 
Nachdem zu den Werthen ;, v;, w,;, im Raume $; die Funetionen 
U,, d,, w, im Raume 8, bestimmt sind, so dass die Functionen u, v, w 
im ganzen unendlichen Raume vermöge (36) und (43) der Gleichung 
an ou % dw = 
u = — 
4 02 dy 0 
identisch genügen, stelle man nunmehr drei Potentialfunetionen U, V, W 
auf für Massen, deren Dichtigkeiten im Raume S$; bez. u,, v;, w;, im 
Raume S$, bezw. u,, d,, w, sind, so dass im Raume S$;: 
(48) AU= —uru, AV = —yrv,AW= —uyrw, 
im Raume $.: 
(49) AU = —uru, AV = —y4m,,AW= —uru, 
