906 Sitzung der physikalisch- mathematischen Classe v. 9. November 1905. 
Für @=/ ergeben sich jetzt, wenn zur Abkürzung 
HMI=A; nI=R, 
gesetzt wird, aus (10), (24) und (25) die Gleichungen 
EJu: | . 
Zar (= DA, 
EJu: » c0os?r,-U, + EJu: - cosA,-U, = Sh. 
Mit Hilfe von (8) läßt sich zeigen, daß 
EJyz — Su, = — EJu,u: 
und EJu2 — Su, = — EJu,u? 
ist. Damit gehen die vorigen Gleichungen über in die folgenden: 
\P sin! - U, +pu,sind,- U,)= 0; 
2 
m 12 c0osA,-U,+wcosi,-U, = —— 
Bezeichnet man die Nennerdeterminante mit N, so ergibt sich 
(28) N = w2sinA, cosX\,— u? cos\,sinA, 
und hiermit 
Sh Sh 
ll sinA.: 
(29) N.U, sin; N.U, gg; DaSInı 
Die Einfügung in (10) liefert schließlich 
RN h 1, sinA, cos &, —M,sin\,c0os&, Sh 
3 iz u sinA,cosA, — ı@sinA,cos‘, EJ 
als Gleichung der Biegungslinie. Mit (25) folgt hieraus noch der für 
die Anwendung wichtige Wert des Biegungsmomentes im Punkte x: 
w@sinA, cos &— 8 sinA, cos &, 
M = —.$h. 
(31) 3 12 sin A, cosA, — u? sin A, cosA, £ 
Als Probe ergibt sich hieraus richtig mit @—=[1, also & =\, 
und 5% 
M = Sh 
als Biegungsmoment an den Enden des Stabes. 
Hiermit ist der erste Fall erledigt. 
Ss p 
II. Fall: (; Er) <HJ 
Mit (24) und (25) folgt aus (16) für © = 0, wenn man zur Ab- 
kürzung 
(32) a (@e’ — 39°) = la; P] und B(3a’— B°) = [B,; a] 
