W. Kaurmann: Über die Constitution des Elektrons. 953 
Allgemeine Theorie der Kurve.! 
Sei e die Ladung des Elektrons in elektromagnetischem Maß, u seine 
Masse bei der Geschwindigkeit g, 4, dieselbe bei sehr kleiner Geschwindig- 
keit. Seien ferner 2’ und y’ die auf Proportionalität mit den Ablenk- 
barkeiten reduzierten magnetischen bzw. elektrischen Ablenkungen; 
endlich seien EZ und M das »elektrische« bzw. »magnetische Feld- 
integral«, d. h. zwei Größen, die gleich dem Produkte der mittleren 
Feldstärke mit je einem von den Apparatdimensionen abhängigen Faktor 
sind. Endlich sei = g/c, wo e die Lichtgeschwindigkeit. 
Es ist: 
u=u.o(9), 
wobei #(%) eine Funktion der Geschwindigkeit, deren Form je nach 
der Grundannahme über die Konstitution des Elektrons verschieden 
ist. Dann ist: 
N € EN eM I 
m 0, 
ug vB co wc Rb(R) 
a 
a a 
eM 
3 Be 
Eu) 
a 
5. 1/B6(ß) =u, 
6. AM) == flu), 
so kann man schreiben: 
7 Bm Bsf(Ar2). 
Ist also eine Hilfstabelle berechnet, die zu einer möglichst engen 
Reihe von v-Werten die zugehörigen v angibt, so läßt sich, wenn 
die Konstanten A und B bekannt sind, zu jedem 2’ nach Gleichung (7.) 
das zugehörige y’ berechnen und mit dem beobachteten vergleichen. 
Es gelingt leicht, für die beiden »Kurvenkonstanten« A und B ange- 
näherte Werte zu finden, und dann die noch anzubringenden Ver- 
besserungen nach der Methode der kleinsten Quadrate zu berechnen. 
Die so bestimmten Kurvenkonstanten kann man dann mit den- 
jJenigen Werten vergleichen, die sich teils aus den Apparatdimensionen 
! Vgl. die oben zitierten Abhandlungen des Verfassers und von Ü. Runge, 
Gött. Nachr. 1903, Heft 5. 
