954 Gesammtsitzung vom 16. November 1905. 
allein, teils aus ihnen in Verbindung mit dem an Kathodenstrahlen 
€ 
gefundenen Wert von — ergeben. Der mehr oder weniger genaue 
- a 
0 
Grad der Übereinstimmung entscheidet dann zugunsten oder zuun- 
gunsten der betreffenden Theorie. 
Es wurden folgende drei Theorien über die Konstitution des 
Elektrons miteinander verglichen: 
ı. Starres Elektron (Agranuam), 
2. deformierbares Elektron (Lorentz), 
3. deformierbares Elektron (BucHErer). 
Nr. ı und 2 sind bereits erwähnt: Bucherer' nimmt an, daß das 
Elektron sich zwar wie bei Lorentz in ein abgeplattetes Ellipsoid mit 
dem Achsenverhältnis (r— 8°)” ?:ı (sog. »Heaviside-Ellipsoid«) defor- 
miert, aber so, daß sich gleichzeitig die Querdimensionen vergrößern 
und das Volumen konstant bleibt. 
Die die Abhängigkeit der Masse von der Geschwindigkeit aus- 
drückende Funktion #($) hat nach den genannten drei Theorien fol- 
genden Wert: 
I ( I+9 _ ı+B ) 
1 1), 
D m 
> > 
S & 
II 
ne. 
> 
N 
3. 99) = a. 
Endlich ist noch eine von Hrn. A. Emsrtem” kürzlich publizierte 
Theorie der Elektrodynamik zu erwähnen, die zu Folgerungen führt, 
die mit denen der Lorentzschen Theorie formell identisch sind, und 
für die deshalb auch die zweite Gleichung in Anwendung kommt. 
In den Fällen (1.) und (3.) ergeben sich aus den Gleichungen (1.) 
bis (3.) folgende Beziehungen zwischen den Apparatkonstanten, den 
= € 
Kurvenkonstanten und —: 
Ko 
8. — = c/[AM = Be]E = c-(Be/AME)* 
9. AB.— E/Me — B»yil2r. 
Im Falle (2.) (Lorentz-Emsteis) ist eine Trennung der Variablen 
möglich, so daß man als Gleichung der Bahnkurve erhält: 
10. yr = 02°. D2t, wobei 17. C= B/Me und 
B 
12. — —=.c0|MD = €. C?)DE = cC]D. (cCIME)*. 
A 
w 
° 
! Mathematische Einführung in die Elektronentheorie, Leipzig 1904. 
®2 Ann.d. Phys. (4) 17, 891; 1905. 
