1064 Gesammtsitzung vom 14. Dec. 1905. — Mittheilung vom 30. Nov. 
Bei Beschränkung auf die Glieder 2. Grades der Exzentrizität 
und Neigung werden die Exzentrizitäts- und Neigungsvariabeln: 
\£E=VRVaecosw p—=VkVaocos® 
Mi —VkYaesin w = —VkVapsin® 
Der aus den säkularen und langperiodischen Termen zusammen- 
gesetzte Teil der Störungsfunktion lautet dann im Falle 
n +1 F Ri R 
I. wo — nahezu — — und die kritischen Glieder das Argu- 
i 
’ 
ment iA—(i+1)A und dessen Vielfache haben, für die Bewegung 
des Planeten mit der Masse m: 
9= K’m’ I B £2 2 7 AL, 
= +K’m Sam +7’) une /) 
I B 12 12 D- 2 2 
ae HN) 
Er (por) 
De ——— N == 
4 Van a 
+ JENti,i+ 1, + E’Nli, i+ 1, E’)| eos (iA — (Ü+ 1)R) 
+ "Ni, i+1,n)+n'N(,i+1,9)\ sin (#?A— (+ 1)X) 
EN(2i, 2i+2,&)+nN(2i, 2i+2,n)+p’N(2i, 2i+2,p’)+g’N(2i, 2i+2,9) 
+ E”N (ei, 2i+2,&”) + n”N(2i, 2i+ 2,n”)+p”N(i, 2i+2,p”)+g”N(2i,2i+2,g”) | 
+ EE'N(2i, 2i+2, &&’')-+ m’ N(2i, 2i+2, m‘) | 
+pp'N(2i, 2i+2,pp')+gg'N(2i, 2i+2,99)) 
+ EuN(2i,2i+2, En) +E'n’ N(zi,2i+2,&'n) | 
cos (21% — (2i+2)X) 
+ Eu N(2i, 2i+2, En) + E'nN(2i,2i+2,&'n) 
+pqN(2i, 2i+2,pg)+p'’g N (2i, 2i+2,p'q‘) 
‚+ pg’N(2i, 2i+2,pg))+p'gN(2i, 2i+2,p’ N 
+ (+) (F+R)—R(p+g)F+R) 
Im Falle ©= ı (Hekubatypus) tritt vom Komplementärteil her zu 2 
noch der Term hinzu: 
sin (21% — (2i+ >») | 
2 ’ [4 
N Kt I- 2 cos (A— 2X) — N ein (A — >| 
. VX I2V | 
Aus Q erhalten wir die Störungsfunktion ©’ für die Bewegung 
der Masse m’ durch Vertauschung von m mit »n’ und Multiplikation 
der von der ellipsoidischen Figur des Zentralkörpers (F)' und dem 
Ringe um den Zentralkörper (R)' herrührenden Teile F+R in &*+n” 
! Die expliziten Ausdrücke für F und R als Funktionen der Dimensionen des 
Zentralkörpers und eines Ringes um denselben siehe Tısserann, Trait€ de Mecanique 
celeste Tome IV p.6 und 60. 
