1066 Gesammtsitzung vom 14. Dec. 1905. — Mittheilung vom 30. Nov. 
Im Falle 
N i+ 2 2 a x 
2 nahe — Fr haben die kritischen Glieder das Argument 
iA — (i+2)X und dessen Vielfache. 
Die zugehörige Störungsfunktion Q erhalten wir, indem wir in Q 
im Falle ı die Glieder ı. Grades, in &,n,£’,n’ unterdrücken, in den 
übrigbleibenden Gliedern 2. Grades das Argument mit A— (i+ 2)X 
vertauschen und schließlich die Indizes der N-Funktionen durch ©,ö+ 2 
ersetzen. Der rein säkulare Teil bleibt natürlich ungeändert. Im 
speziellen Falle = ı, wo also — nalıezu _ (Hestiatypus) tritt vom 
n I 
Komplementärteil her zu Q noch hinzu: 
A? 5) 2 
== fü K'm' - : Zr 08 (A — 3X) — E „. sin (A — 3X ] 
und analog zu ©’: 
NG 7 3 ern” r 3 En ° n ’ 
ale ry \— 3A 
m K'ım | 8 Rt s(A— 3X) ER (A— 3X) 
Bemerkenswert ist, daß in beiden Fällen ı. wie 2. die vom Kom- 
plementärteil herrührenden kritischen Glieder allein von £',»’, nicht 
aber von £, abhängig sind, was man im übrigen auch leicht aus 
den allgemeinen Eigenschaften der Störungsfunktion herleiten kann. 
II. Die Integration der Differentialgleichungen. 
Die Exzentrizitäts- und Neigungsvariabeln genügen den kanonischen 
Differentialgleichungen: 
de fe) du [eX) 
Pe ee wen 
2 90 “ 90 und analog £,n,p,gq- 
dt” dqg di op 
Im Falle 
n {+1 . 
I.. wo — nahezu — — , wollen wir das Argument 
n i 
Mk) =vVtu—=r 
setzen, wo v der sehr kleine, im Falle einer strengen Kommensura- 
bilität verschwindende Faktor und u eine von den Anfangslängen ab- 
hängende Konstante ist. 
Mit Rücksicht auf die zwischen den N-Funktionen bestehenden 
Beziehungen erhalten wir zunächst für die Exzentrizitätsvariabeln das 
