dz 
—- = K(ncos 2r — Esin 27) + K,sint— K,n+K,y + K,(n cos 2r — sin 2r) 
* * AED [13 lard 
A. Wirkens: Zur Erweiterung eines Problems der Säcularstörungen. 1067 
folgende System der Differentialgleichungen mit r als unabhängiger 
Variabler: 
Für den Fall ö=ı wird mit Rücksicht auf den Komplementär- 
teil der Störungsfunktion: 
al, 2 I 
EL (mi ee 
v 20 AN 
Die von den großen Achsen a und a’ abhängigen Koeffizienten 
K,K, usw. sind nun keine Konstanten, sondern mit langperiodischen 
Ungleichheiten behaftet, weil a und a’ mit derartigen Ungleichheiten 
behaftet sind. Da X, K, usw. aber bereits von der 1.Ordnung der 
störenden Masse sind, so sind die wegen der langperiodischen Störungen 
von a,a’ in die Differentialgleichungen hinzutretenden Terme von der 
2.Ordnung der störenden Masse, so daß eine genäherte Berücksichti- 
gung jener Terme genügen wird. Tatsächlich sind die Differential- 
gleichungen von a und a’ bei der noch festgehaltenen Allgemeinheit 
des Problems überdies nur näherungsweise integrierbar, und zwar 
wollen wir die folgende approximative Integration der Differential- 
gleichungen für a und a’ vornehmen. Betrachten wir die Masse des 
gestörten und die Exzentrizität der Bahn des störenden Körpers als 
dr 
din —K DO S an Zu se 7 Be EL E 
> (nsin 27 + Ecos ar) — K,cost + K,E—K,E + K,(n sin 2r +2 cos 2r) 
de N: K Ü aeg: ) K' DIR EN Kl, Ki ae 
gr — En eos27 —& sin zr) + K,sinr— Kr + Kun I(necos 2r — Esin 2r) 
dy‘ PR K DRRR: ‚ ö K S K' ‚ K K' ee ER E 
en („sin 27 + cos ar) — K}cost+ K,E— KAE+ K,(nsin 2r + cos 2r) | 
wo: 
2k’m’ 2k’m 
eo ee 
v v 
Be ana 0 Ds 2F+2R X emf[ B 2F+2R 
Sz v .\44A m’ ur v \4X m 
am am £ 
K,=—— Ni,i+1, K, =—- Nii,i+1,£) 
v v 
km’ x X k’m } 
— oo Sm \ — 7 
> 4v VAN ; 4vVAA 
2 ’ 2 
= m TR n B km A a 
WR, = zn len zi+2,EE) K=- 5 N(2i, 2i+2,£8) 
