1068 Gesammtsitzung vom 14. Dec. 1905. — Mittheilung vom 30. Nov. 
verschwindend, so existiert in diesem Falle auf Grund der Eigen- 
schaften der Störungsfunktion das aus der Relation 
folgende Integral: 
2 i 
NEN = (+) en (p+g’), wo A, = const. 
Ein analoges Integral folgt im inversen Falle für A’, und zwar existieren 
s e } 2 n {+1 i+2 
diese Integrale in beiden Fällen, wo — nahezu — — oder — 
n D D 
Substitution dieser Integrale in die Koeffizienten X, K, usw. zeigt 
nun aber, daß die neuen Terme in unseren Differentialgleichungen zwar 
von der ersten Ordnung der Masse, aber mindestens vom 2. Grade in 
„ Die 
£,n usw., also zu vernachlässigen sind, weil wir in der Störungs- 
funktion nur die Glieder 2. Grades berücksichtigt haben, während jene 
neuen Terme der Mitnahme von Gliedern 3. Grades in der Störungs- | 
funktion entsprechen. Folglich können wir in unseren Differential- 
gleichungen für &, „ usw. die Koeffizienten X, K, usw. bei der an- 
gestrebten Näherung wie im gewöhnlichen Problem der Säkularstörungen 
als konstant betrachten. 
Würde man in unseren Differentialgleichungen für &, „ usw. im 
n IE. ee : 
Falle, wo — nahezu — — ist, nur die kritischen Terme 1. Grades in 
n D 
&E,n usw. der Störungsfunktion mitnehmen, so ersieht man, daß zu 
den Differentialgleichungen des gewöhnlichen Problems der Säkular- 
störungen in unserer Verallgemeinerung desselben nur bekannte Glieder 
der Zeit hinzutreten würden, so daß die Integration der Gleichungen 
sofort streng ausführbar ist, wie dies auch durch Besser u.a. in 
diesem Falle geschehen ist. Indes kann man nun allgemeiner, bei Ent- 
wickelung der Störungsfunktion bis zu den Termen 2.Grades in den 
Z,n usw. auch in den kritischen Gliedern, die oben explizit entwickelten 
linearen Differentialgleichungen mit in r periodischen Koeffizienten des 
erweiterten Säkularproblems streng integrieren; es gelingt nämlich, diese 
Differentialgleichungen in solche mit konstanten Koeffizienten zu trans- 
formieren, indem wir den Punkt mit den rechtwinkligen Koordinaten 
&,n auf ein bewegliches Koordinatensystem x,y beziehen, das sich 
mit der Geschwindigkeit v um den gemeinsamen Anfangspunkt dreht, 
so daß 
I 
& 
(nsinr+E’cosr 
In’ eosr— &'sinr 
nsinr + £cosr 
2 
ncosr— Esinr \ und analog 
I 
= 
