A. Wırkens: Zur Erweiterung eines Problems der Säcularstörungen. 1071 
Funktionen durch die hyperbolischen Funktionen zu ersetzen. Die in 
den N, linearen Gleichungen geben dann für jedes g, die Quotienten 
N; 
— el VO 
N, 
wenn wir N, 
unserer Differentialgleichungen werden dann: 
als die willkürliche Unbekannte wählen. Die Lösungen 
} 4 
\ P=INilteostgan) = D-NiMicos@en) | 
I I 
4 4 
s —D NM: sin (9,7) & N sin (9.7) 
I L / 
wo wir die N @«=1,2,3,4 als die 4 Integrationskonstanten unserer 
Differentialgleichungen betrachten. Mittels der Relationen 
E= (r+Ar) cost —ssint 
„= (r+Ar)sint+scost 
und der analogen für £’,n’ machen wir den Rückweg zu den ursprüng- 
lichen Exzentrizitätsvariabeln. 
Für die Neigungsvariabeln nehmen die Differentialgleichungen die- 
selbe Form an wie für die Exzentrizitätsvariabeln, nur ist jetzt X, = 0, 
weil die Störungsfunktion in p, q, p/, 9’ lineare Glieder überhaupt nicht 
enthält. Die übrigen Koeffizienten werden in diesem Falle: 
k’m’ 2k’m 
Da In ira) K—=—_ NN, 3,p‘) 
v v 
K- Kl B 2ER 2R K—_ k’m (# 2H+ Z 
ö a DE ee SE BEN AT m’, 
Bee pi wen 
4 vVAA 4 vVAN 
ke 4 le h ‚ 
IT, — No 2i+2,pp') 1 Ze as, 2i+2,pPp) 
v v 
Infolge des Verschwindens von X, und X! sind dann die Differential- 
gleichungen in den x,y,x,y’ bereits homogen, so daß wir nicht zu 
den r,s,r’,s’ überzugehen brauchen. Natürlich ist jetzt 
x = gqsine+pcosr 
A, —0leosz —plsinz 
Der Fortgang der Untersuchung ist dann genau derselbe wie für 
E,n,E&,n, so daß wir jetzt abbrechen und sogleich zum Falle 
n ee 3 2 113 
2.,. wo — nahezu — — , übergehen können. Die kritischen Glie- 
n i 
2 
der sind hier gemäß den Eigenschaften der Störungsfunktion vom 
