1072 Gesammtsitzung vom 14. Dee. 1905. — Mittheilung vom 30. Nov. 
mindesten 2. Grade, so daß für die Exzentrizitäts- wie für die Nei- 
gungsvariabeln A, = Kl=0 ist. Im übrigen ist jetzt gegen früher 
das kritische Argument 
M—(+2) N =ViiHu—=2-r 
zu setzen, so daß jetzt in die Koeffizienten der Differentialgleichun- 
y ” ” 
een mit r als unabhängiger Variabler stets — statt v zu substituieren 
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ist. Die analytischen Ausdrücke für die Ä-Koeffizienten sind im vor- 
liegenden Falle: 
> IE > EN x = 
ee) ee (i,i+2,£”) 
v v 
= akm’(B* 2F+2R = ak’m (B' 2F+2R 
K=-7 "O4 K=- a nd 
v 4A m v 4A m 
mar km’ B 7 Em B 
K, PL ———— IR = 2. 
2» Van zv VAX 
= Day ae a u DEM ’ 
K,=-— a ll 2) K,=— ; Nüi,i+2,E£) 
Im Falle ©= ı (Hestiatypus) tritt zu A’ noch hinzu: 
2 Kr 
+2 Am 
At 
Für die Differentialgleichungen der Neigungsvariabeln werden jene 
Koeffizienten: 
km’ hr’ \ 
ee: K'= — U" N6,i+2,p”) 
v v 
? 2k®m’(B' 2F+2R 2 2km([B' 2aF+2R 
K=+—l— +4 — K=-+— , - 
v 4A m v 4A m 
K,= aa K'— a 
2v YaA 2v Van 
= 2% ‘ N 7 k°: ann“ ' 
BZ = [(i,i+2,pp‘) K,=— Ni, i+2,pp‘) 
\ ) v 
Der Weg zur Lösung ist für die Exzentrizitäts- wie für die Neigungs- 
variabeln derselbe wie früher, auch hier sind die Differentialgleichungen 
in den &,y, x, y’ bereits homogen. 
IN. Die Lösungen für das Asteroidenproblem. 
Wir wollen die bisher allgemein für das Problem der 3 Körper 
mit von oO verschiedenen Massen geltenden Lösungen mit Rücksicht 
auf die Bewegung der Planetoiden des Sonnensystems spezialisieren und 
