906 Gesammtsitzung vom 27. October 1910. 
RR OS Hr 
(11.) u, p «&|= Di‘) 
Bsp, 1 
setzen, schreiben: 
de; 0D(e’) 
(12.) get: Vena) 
Wir wollen nun für den Querschnitt, in welchem die Ebene X,S’X, 
den Stab trifft, uns die Spannungsresultante X und das Hauptmoment M 
für den Punkt S’ bestimmt und beide Größen durch je eine von 8’ 
ausgehende Strecke (S’X mit den Komponenten X,,K,,K, und S’M 
mit den Komponenten M,, M,, M,) dargestellt denken. Da aber die 
Kraftsysteme (X, M), weil keine äußeren Kräfte wirken, für alle Quer- 
schnitte äquivalent sein müssen, so sind, auf die ursprünglichen Rich- 
tungen bezogen, nach dem Zeitelement di = ds die Größen X,,K,,K, 
ungeändert geblieben, während die Momente werden 
M!=M,+K,\(ı+o)ldad, M!=M,—K\(ı+o0)da, M|=M. 
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Für den Punkt X ist also die Geschwindigkeit gleich derjenigen des 
Anfangspunktes S’, während für M zu den Komponenten u, noch die 
Werte 
K,(1+0), —K,\ı+o), 0 
hinzukommen. Das gibt folgende Gleichungssysteme: 
dK;,  0D(K) 
(13.) @) — AB — da 
dM. 2D(M) 
(14.) rn lit, 
wo 
EN EEE 
ist. Die Größen X, lassen sich durch den festen Wert von X und 
die drei Richtungscosinus einer festen Richtung Yy,, y,, y, vermittels 
K,; = Ky; ausdrücken. Man versuche diese Werte in (13.) und (14.) ein- 
zusetzen, wodurch dann der Zusammenhang mit dem Kreiselproblem 
mehr hervorleuchtet. Zunächst kann man rechts in (14.) das Glied mit o 
unterdrücken. Dann ist, um die vollständige Identität beider Probleme 
zu zeigen, M,als die nach p, genommene Ableitung einer ganzen Funk- 
tion zweiten Grades der p,,P,,?, darzustellen. Unsere Aufgabe ist 
es, den Spannungszustand so genau zu bestimmen, daß X, und —Ä, 
tatsächlich die durch die linke Seite von (14.) geforderten Werte an- 
nehmen. 
Wir nennen jetzt P einen festgehaltenen Punkt vor der Deforma- 
tion mit den Koordinaten x,,x,, x, und P’ den entsprechenden Punkt 
