F. Körver: Gleichgewicht gekrümmter Stäbe. 907 
nach der Deformation. Die x/ sind dann Funktionen der Größen «,, 
x,,&, und s. Wenn jetzt das Koordinatensystem sich bewegt, der 
Punkt P aber fest bleibt, so muß x,, x,, 2,—+ s unverändert bleiben, also 
N de, ds dx, 
hg 
= —lI 
Aber ebenso muß P’ in Ruhe bleiben und also auch die Geschwindig- 
keit Null haben. 
So ergibt sich aus (13.) für P’ 
LS. o= = + ar —+U;. 
(15.) os oz, dw i 
. . ’ 5 0; 
Setzen wir jetzt 4, = %+2; und U— = 0, Wo dann 0, =0, 
oT. 
3 
06,=0,0,=c ist, so bekommen wir 
08: 08; 9D(x) oD(E 
(16) De 08 u dw; Fa; 
® 
Re 
Hierin unterdrückt Krrennmorr auf der rechten Seite die Glieder 
0% 
mit & und bekommt hierdurch für -—- bekannte Werte. Ich will 
0x 
3 
die ersten Näherungswerte, welche auf diese Weise mit Unterdrückung 
von c, gewonnen werden, durch &? bezeichnen, so daß 
90& _ 9D(x) 
om, dw, 
ist. Für eine zweite Näherung hätten wir rechts an Stelle der &; die 
Größen & zu setzen und erhielten dann 
zZ Fo Fo fo 
0% a 0& an 0& ID) 
EN er os dw; 
(16b.) 
(16c.) +0;. 
Kırcnnorr zeigt nun, daß seine Deformationskomponenten von x, 
unabhängig sind. Es ist nämlich 
or der 0% 0°D(x2) 0?D(«) 
== — eo 
Ow,dX; dw,da; 
Der Ausdruck, welcher links in der Klammer steht, ist nun für 
k=i dem Werte 2x), und für k-#i dem Werte «), gleich, womit die 
eben ausgesprochene Behauptung bewiesen ist. Um nun x, zu be- 
stimmen, setzen wir 
da! vor, om 
9 0 9& 
da, dx; 02, 
i—ana,3 
05, 
oz, 
und differenzieren nach 2: 
Ur = 
En 
