922 Gesammtsitzung vom 27. October 1910. 
macht. Anders verhalten sich die Glieder von X,, welche aus £, 
sich bestimmen lassen, und X,;. (,k= 1,2), welche aus ® fließen. 
Die ersteren sind von der Form 
wrs(,): 
die anderen von der Form 
L) 
Rz): 
P) P) 
wo f ( 5) und r(r) Funktionen von der Dimension Null sind. 
Ein Blick auf die entwickelten Ausdrücke lehrt, daß in erster 
Ö ö R 
Näherung f (=) eine Konstante e, f, (%) = ist. Es nehmen also 
unsre Ausdrücke die Form an 
R 
cEn,R’, bzw. c,Ep’R?’ ( S ; 
dM 3 
Nun ist aber BT = Ep,J, = K,, d.h. gleich der sogenannten 
Querkraft. Die Schubspannungsanteile, welche von £, herrühren, sind 
also von der Form 
cn: 
während die von ® herrührenden Spannungsteile, welche sich in unse- 
rem Grenzfalle im wesentlichen als ein Normaldruck gegen die Achsen- 
sehnitte zeigen, die Dimension 
ne 
p 
erhalten. Während also die Hauptspannungen in unserem Falle bei 
festgehaltenem F durch gleichzeitige Vergrößerung von AR und Ver- 
ringerung von ö immer mehr herabgedrückt werden, ist das bei den 
hier betrachteten Nebenspannungen nicht der Fall; zu ihrer Aufnahme 
ist also ein gewisses Minimum an Material erforderlich, unter welches 
man nieht hinuntergehen kann, ohne die Haltbarkeit des Stabes zu 
gefährden. Die genaue Darstellung der Kraftkomponenten und Ver- 
schiebungen für den besonderen Fall behalte ich einer späteren aus- 
führlichen Bearbeitung vor. 
Ausgegeben am 17. November. 
