1128 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 15. December 1910. 
X = 47:5% 0589X4u= 111.84. In entsprechender Weise ausge- 
wertet, ergeben die beiden beobachteten ersten Maxima A, = 100 u und 
?1,= 106 u und die beiden zweiten Minima A, = 96.3 u und X=100». 
Berücksichtigt man, daß die Strahlen nicht senkrecht auf die Luft- 
platte auffallen, sondern im Durchschnitt unter einem Inzidenzwinkel 
von etwa 6°, so ergeben sich die berechneten Wellenlängen um 0.6 u 
kleiner'. Man sieht, daß sich in beiden Fällen für die mittlere Wellen- 
länge des untersuchten Stralilenkomplexes verschiedene Werte ergeben, 
je nachdem, welches Maximum oder Minimum man zur Berechnung 
heranzieht. In beiden Versuchsreihen sinkt die berechnete Wellenlänge 
mit steigender Ordnungszahl der Maxima und Minima. Diese Tatsache 
findet ihre Erklärung in dem unsymmetrischen Verlauf der Energie- 
kurven. Das erste Minimum liefert einen Wert der Wellenlänge, welcher 
dem Schwerpunkt der Energiekurve am nächsten kommt, während 
die folgenden Maxima und Minima Werte ergeben, welche sich immer 
mehr der Wellenlänge des Maximums der Energiekurve nähern. Die 
Energiekurven unterscheiden sich in beiden Fällen sowohl durch die 
Wellenlänge des Schwerpunkts als auch dureh die Lage des Maximums 
und durch den Grad der Asymmetrie. Dieser Unterschied wird durch 
die verschiedene Dicke der Quarzschichten hervorgerufen, welche sich 
bei den beiden Versuchsreihen im Strahlengang befinden. Bei Be- 
nutzung der diekeren Platten haben die in das Mikroradiometer ge- 
langenden Strahlen eine um 10.6 mm stärkere Quarzschicht zu durch- 
dringen”. Durch diese hinzukommende Quarzschicht werden die Strahlen 
von kürzerer Wellenlänge viel mehr geschwächt als die langwellige 
Strahlung, für welche die Absorption im Quarz nur gering ist. Der 
aufsteigende Ast der Energiekurve wird bei Erhöhung der Quarzdicke 
daher stärker nach längeren Wellen verschoben werden, während der 
absteigende Ast nur geringere Änderungen erfährt. 
Um ein Bild von der Energieverteilung der isolierten Strahlung 
zu gewinnen, konnte das früher für die Untersuchung der Reststrahlen 
verwendete Näherungsverfahren® nicht benutzt werden, da die hier 
beobachtete Strahlung zu inhomogen ist. Wir waren deshalb genötigt, 
' Daß die Strahlen, welche durch die Luftplatte hindurchgehen, nicht parallel 
sind, wirkt auf das beobachtete Interferenzbild in derselben Weise wie eine Verringe- 
rung ihrer Homogenität; doch ist dieser Einfluß hier zu vernachlässigen. 
” Daß die Methode der Isolierung langwelliger Wärmestrahlen durch Quarzprismen 
in der früher angewendeten Form nicht schon damals zu viel längeren Wellen ge- 
führt hat als 56%, ist nur dem Umstand zuzuschreiben, daß die Dicke der im Strahlen- 
gange vorhandenen Quarzschicht viel zu gering war. Freilich machte die geringere 
Lichtstärke der Methode in Verbindung mit der damals noch nicht so hoch getriebenen 
Empfindlichkeit des Strahlungsempfängers die Einschaltung genügend dieker Quarz- 
schichten nahezu unmöglich. 
° Vgl. H. Rugens und H. HoırnaAser, a. a. 0. S. 34. 
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