G J. Scheiner und S. Hirayama: 



einige Nachtheile gegenüber, die dadurch bedingt sind, dafs bei Über- 

 schreitung einer gewissen oberen Intensitätsgrenze die Dichte des Silber- 

 niederschlags keine Abstufungen mehr zeigt; es werden also bei einer ge- 

 wissen Expositionszeit, welche z. B. zur Aufnahme des 6. oder 7. Diffrac- 

 tionsringes erforderlich ist, Mittelbild und erster oder zweiter Ring von 

 derselben Intensität erscheinen. Auch findet bei grofsen Intensitäten ein 

 merkliches Ausbreiten der vom Lichte getroffenen Stellen statt, ähnlich 

 wie bei der photographischen Aufnahme von Sternen, so dafs besonders 

 das Mittelbild stets zu grofs erscheint. 



Ein Theil der Negative der von uns aufgenommenen Diffractionsfiguren 

 ist nun in den folgenden Tafeln durch photographischen Druck reproducirt, 

 und zwar in ungefähr der doppelten Gröfse der Originalaufnahmen. Jeder 

 Figur ist die erzeugende Blendenöffnung in ihrer wahren Lage zur Diffrac- 

 tionsfigur beigegeben. Die heutige theoretische Optik bedarf zwar nicht 

 mehr einer besonderen Bestätigung durch die Beobachtung, es bleibt je- 

 doch noch immerhin von Interesse, einige theoretisch ableitbare allgemeine 

 Eigenschaften der Diffractionsfiguren an verschiedenen Beispielen praktisch 

 zu verfolgen. 



Die Grundformel für die Fraunhofer'schen DiftVactionserseheinungen 

 erhält man nach H. Bruns (Astr. Nachr. Nr. 2473) folgendermaßen. 



Der leuchtende Punkt L liege auf der Axe des Fernrohrohjectivs 

 in endlicher oder unendlicher Entfernung, der correspondirende Bildpunkt 

 sei B; die einfallenden sphaerischen Lichtwellen mit dem Mittelpunkte L 

 haben sich nach dem Durch gange durch O in sphaerische Wellen mit dem 

 Mittelpunkte B verwandelt. Eine dieser Wellen , dicht bei gelegen, sei W; 

 ihr Umrifs wird durch die Form der auf gesetzten Blende bestimmt, 

 und wir haben nach dem Huyghens'schen Princip die diesem Wellenstück 

 entsprechende Lichtintensität in einem Punkte P in der Nähe des Bild- 

 punktes B zu ermitteln. Durch die Interferenz der Elementarwellen, die 

 von den einzelnen Flächenelementen des Wellenstücks W herrühren, wird, 

 wenn wir der Einfachheit halber parallel polarisirtes Licht voraussetzen, 

 in P eine Bewegung erzeugt, die durch den Ausdruck 



dwK sin 27r [ T — y) 



dargestellt ist. Hierin bedeuten t die Zeit, T die Schwingungsdauer, A die 

 Wellenlänge, R die Distanz (P,dw); K ist eine Constante, wenn wir die 



