110 LES HAYONS CORPUSCULAIRES DU SOLEIL 



du courant de rayons cheminent parallèlement et à peu de dis- 

 tance du courant hypothétique ; il devient alors évident, si Ton 

 se reporte aux considérations données dans l'article 36, A. P., 

 p. 99 et 105 que nous obtenons une limite inférieure un peu 

 moindre pour la somme d'énergie du courant corpusculaire. 



Lorsque notre système corpusculaire se meut avec une vitesse 

 ordinaire de translation, l'énergie électromagnétique, pour 

 autant qu'elle dépend du mouvement, sera faite de composantes 

 appartenant chacune à un électron, de telle sorte que pour de 

 faibles vitesses elle pourra être représentée par 



V ! 



7 „ m V . 



— 2 



Grâce à leur extrême petitesse, on peut supposer dans ce cas 

 que les électrons se trouvent assez loin les uns des autres 

 pour que leurs champs n'empiètent pas les uns sur les autres. 



Soit n le nombre de corpuscules qui traversent la section 

 transversale dans l'unité de temps, m la masse apparente d'une 

 particule et r la vitesse, l'énergie cinétique m- sera donnée par: 



1 

 w = nmv . 



Si chaque particule porte une charge de e unités électrosta- 

 tiques nous aurons pour une intensité i du courant : 



S'il s'agit d'unités C. G. S. w sera exprimé en ergs par se- 

 conde. Cette énergie du courant dépendra beaucoup plus de la 

 nature des rayons que du courant lui-même. Dans le cas parti- 

 culier les rayons sont très puissants et nous avons trouvé poul- 

 ies rayons qui descendent dans la zone aurorale H . ( o = 3 X 10". 



Introduisons ici pour m l'expression donnée par Lorentz pour 

 la masse longitudinale: (') 



— •-a 



l ) Lorentz, Theory of Electrons, p. 212. 



