ET LE MOUVEMENT BROWNIEN DANS LES GAZ 183 



parties centrales des plaques près desquelles ou observait les 

 particules. Avec le condensateur non noirci, les particules d'un 

 rayon a = 1,2 XIO -0 cm. devenaient déjà invisibles; après le 

 uoircissage, on pouvait, sans aucune difficulté, observer des 

 particules d'un rayon a = 1,0 X 10 _J et quelquefois aller même 

 jusqu'à a = 0,65 X10 _o . Malheureusement, les surfaces noir- 

 cies ayant cessé d'être polies, le gaz (en présence du champ 

 électrique) se ionisait sous l'influence des aspérités, et souvent 

 les particules changeaient de charge spontanément, sans l'action 

 des rayons X, ce qui gênait parfois les observations. Le champ 

 électrique était obtenu au moyen d'une batterie de 98 V. fermée 

 sur une grande résistance ; le condensateur était mis en déri- 

 vation, ce qui permettait de faire varier rapidement la tension 

 aux bornes du condensateur, un des contacts étant mobile. 

 Pour observer les durées de chute et d'ascension on se servait 

 d'un chronographe, qui permettait d'évaluer jusqu'à 0,05", 

 mais en général on ne notait que les dixièmes de seconde. 



Supposons qu'une particule de niasse m, de rayon a, de den- 

 sité a tombe avec une vitesse v x dans un gaz dont le coeffi- 

 cient de viscosité est yj; en exprimant la résistance du gaz 

 au mouvement de la particule d'après la formule de Stokes- 

 Cuuninghain, on a : 



^ = - 7 ra% = n - A -^, (1) 



où g est l'accélération de la pesanteur; A, une constante; l, le 

 chemin moyen des molécules du gaz environnant. Si on établit 

 un champ électrique F (en unités absolues), la particule, dont 

 la charge est e, va monter avec une vitesse v s : 



_, GjtanVo 



eF - ™<> = rr-Âta ■ (2) 



On en déduit aisément la charge e de la particule : 

 _ 2700 V2 ndrî^fa + v 2 ) \ v, 



M'og (1 + Al/a) h 

 et son rayon a : 



(3) 



" = 3 VW + V>- (4) 



