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LA QUESTION DES SOUS-ELECTKONS 



du rayon, car au commencement de toutes les expériences la 

 charge ne diffère jamais notablement du nombre de Millikau, 

 quel que soit le rayon. La diminution apparente de la charge 

 est donc une fonction non pas du rayon, mais du temps écoulé 

 depuis la pulvérisation, en d'autres termes, du processus de 

 la diminution de la masse. On peut donc admettre que la varia- 

 tion de la masse produit de tels changements de la particule 

 qu'une même formule avec les mêmes constantes ne peut pas 

 être appliquée à l'expérience dans toute sa durée. 



Table VII 



Pour l'étude du phénomène, on peut se contenter des valeurs 

 relatives des charges (les données de la table VII sont en valeurs 

 absolues). Les charges e ont été calculées d'après la formule (3) 

 mais en négligeant la correction de Cunningham, c'est-à-dire 

 en supprimant le terme Al. a vis-à-vis de l'unité; les chiffres 

 obtenus de cette façon croissent naturellement en même temps 

 que le rayon diminue. Posons : 



e /=0 = e (l + M/a) 



"/« 



(e = 4,774 X 10" -10 , A = 0,815) ; 



b = 



X 100 ; A = b 2 - 6, 



b t se rapportant au commencement de l'expérience b 2 , à la fin. 

 Si la diminution apparente de la charge n'existait pas, on aurait 

 toujours : A = 0; b~>0 (parce que la vraie valeur de A est 

 A = 0,87, et non pas A = 0,815). En réalité les choses se sont 

 passées autrement : au commencement de l'expérience on avait 

 6 t > dans 35 cas ; b v < dans 9 cas , en moyenne b t = -f-0,9. 

 Vers la fin de l'expérience, on avait b, !>0 dans 9 cas, b 2 <^0 

 dans 28 cas; eu moyenne b„ = — 7,0. Pendant la durée de 



