ET LE MOUVEMENT BROWNIEN DANS LES GAZ 271 



d'où l'on peut calculer le rayon a de la particule indépendam- 

 ment de sa densité. Toutes ces formules, à l'exception de (13), 

 sont empruntées au mémoire de M. Konstantinowsky ( 1 ). 



Pour les particules de mercure pur, le calcul de if (ou X 2 ) est 

 beaucoup plus compliqué, les vitesses moyennes de ces parti- 

 cules étant variables. On traçait une courbe qui exprimait la 

 durée de chute en fonction du temps ; les nombres que fournis- 

 sait cette courbe furent adoptés comme durées de chute moyen- 

 nes. En désignant ces nombres par t , , t a . . . t , et les durées 

 de chute observées par t t , t t . . . t , on obtient en vertu de 



l'égalité v = j l'expression suivante pour u 2 : 



- - n — f tl ~ tml *" ~ tmn 



u ~ ~ 2 ¥ [t t i/T + ' ' " + t i/T 



\ ml y v l "mn y n 



Il est évident que ce mode de calcul est quelque peu arbi- 

 traire, parce qu'on peut tracer la courbe de différentes manières, 

 surtout pour les petites particules dont les écarts browniens 

 sont très grands. Il est donc indispensable de prendre les 

 moyennes de plusieurs particules pour arriver à un résultat 

 quelque peu sûr. 



Pour le nombre d'Avogadro, la valeur N = 6,1 X 10 23 a été 

 adoptée dans tous les calculs, comme étant la plus vraisem- 

 blable ( 2 ). Les données des auteurs qui se servaient d'une autre 

 valeur de N (par exemple M. Ehrenhaft et M. Konstantinowsky) 

 ont été recalculées d'une façon correspondante. 



§ 8. Comparaison des résultats des différents observateurs. — 

 La table XIV contient les résultats des déterminations de la 

 charge élémentaire d'après les deux méthodes : celle de 

 Ehrenhaft-Millikan et celle du mouvement brownien. Nous avons 

 pu utiliser les données des observateurs suivants : 



Les observations citées dans les deux mémoires de M. Millikan 

 ne permettent malheureusement pas le calcul du mouvement 



') D. Konstantinowsky, Wien. Akad. Rerichte, 1914, 123, p. 1697. 

 -) T. Svedberg, Jahrb. Radioàkt., 1913. 10, p. 484. 



