AUX BASSES TEMPÉRATURES 291 



angulaire de l'appareil et entre en ligne de compte sous forme 

 d'un terme de correction — F (dx/dt); (*) 



2° Le frottement intérieur du fil obéit aux mêmes lois que 

 celui des liquides de sorte qu'il faut ajouter à chaque compo- 

 sante de la déformation une longueur proportionnelle à la 

 composante de la vitesse suivant la même direction. 



Il trouve alors (en désignant par r le rayon et par l la lon- 

 gueur du fil pour le coefficient de la résistance résultant du 

 frottement l'expressiou : 



F * H <- 4 



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où : 



H = ^G ; 



G est le second module d'élasticité et H le « coefficient de frot- 

 tement» du corps, [i est une constante qui dépend delà nature 

 du fil. L'expression de coefficient de résistance F est mise 

 comme l'on voit sous la forme d'un moment de torsion. 



Les résultats des observations indiqués par Meyer sont (en 

 utilisant comme unités le cm. et la sec.) : 



Pour l'eau à lb",5 .... r\ = 0,0131 , 

 Pour l'air à 18° .... rj = 0,000360 . 



Quant au coefficient de frottement défini plus haut, il a pour 

 un fil de laiton la valeur : 



H = 3.io s . 



Aux opinions de Coulomb et de 0. E. Meyer on peut opposer 

 celles de Gauss et de Weber, reprises plus tard par L. Boltz- 

 mann, suivant lesquelles l'amortissement des oscillations est 

 un effet de réactivité. 



Gauss paraît avoir été le premier à remarquer que l'allonge- 

 ment élastique dû à la traction est influencé par la durée de la 

 charge. Il communique ses observations à Weber ( 2 ) en ces 

 termes : 



« La loi consiste en ceci que l'allongement ou le raccourcis- 



') Nous désignons par F le coefficient de résistance, conformément au 

 symbole, utilisé plus loin, Chap. II. 



2 ) W. Weber, « Uber die Elastizitât der Seideniàden. » Annalen d. 

 Physik h. Chemie (Poggendorff;, 1835, 34, p. 247-257. 



