ET D'HISTOIRE NATURELLE DE GENÈVE 341 



gouttes de mercure (sphérules de 10 — 4 à 1,5 10 — 5 cm. de rayon) 

 maintenues en suspension dans un gaz, subissent une diminution 

 de masse continuelle. L'étude de cet effet a été poursuivie par 

 M. Targ - onski( 1 ) qui a réussi à étendre ses recherches jusqu'au- 

 dessous des limites de 1 — 5 cm. de rayon et qui a constaté de plus, 

 que la densité moyenne des sphérules subit une diminution pro- 

 gressive (jusqu'à 25 °/o dans des expériences de longue durée). 

 Les particularités du phénomène semblent indiquer que l'effet est 

 dû aux molécules d'air qui heurtent incessamment la surface de 

 la s'outte. 



L'auteur a essayé de donner à cette hypothèse une forme mathé- 

 matique, en utilisant les relations connues de la théorie cinétique 

 des g-az et il a obtenu le résultat suivant: la diminution de masse 

 rapportée à l'unité de surface et à l'unité de temps est exprimée 

 par 



T&Xft ci /u — fi') ~~ëï _ dm 

 RT Vq^Y e = lt ' 



c étant la racine carrée du carré moyen des vitesses des molécules 

 du gaz, V le volume moléculaire, u, le poids moléculaire du mer- 

 cure, p,' celui du gaz, E l'équivalent mécanique de la chaleur, À 

 la chaleur latente de vaporisation du mercure, R la constante uni- 

 verselle des g-az parfaits, T la température absolue. 



Cette formule conduit à un bon accord numérique, puisqu'elle 

 fournit le résultat : 



^ = 8 .10- 8 — ££i_ , (calculé) 



dt cm» sec. 



tandis que les observations de M.Targ-onski ont donné en (moyenne) : 



^ = 4,1.10- 8 -^— • (observé, 



dt cm- sec. 



Il ne faut pas attribuer une très grande valeur à cette concor- 

 dance des chiffres qui peut être fortuite, car une des données 

 numériques qui intervient dans le calcul (la chaleur latente de 

 vaporisation du mercure X à la température absolue T) n'est pas 

 connue avec une précision suffisante. 



L'hypothèse du bombardement moléculaire n'explique naturel- 

 lement pas pourquoi les petites gouttes de mercure ne sont pas en 

 équilibre thermodynamique avec les vapeurs saturantes du milieu 

 ambiant, comme ce serait le cas pour une grande masse de mer- 

 cure contenue dans un récipient fermé. 



l ) C. H. de la Société Suisse de Phys., 14 septembre 1915. Arch., t. XL. 

 p. 340. 



