AUX BASSES TEMPÉRATURES 391 



En utilisant par exemple les valeurs relatives au fil IV à la 

 température de l'air liquide, on a : 



y. n = 0,025, I = 897 gr. cm 2 , 



X = 0,00058, T = 1,5 sec. 



d'où : 



JP = 0,0057 ergs . 



Ce calcul présente un certain intérêt parce qu'il montre que 

 la perte d'énergie est très petite ( 1 ). On peut se demander 

 même si cette faible dépense d'énergie ne doit pas être attri- 

 buée, en partie du moins, à d'autres causes qu'au frottement 

 intérieur du fil. Il semble en effet difficile, sinon impossible, de 

 protéger suffisamment le fil contre toute transmission de 

 l'énergie des oscillations au support; d'autre part, le frotte- 

 ment dû au résidu gazeux de l'appareil n'est peut-être pas 

 absolument négligeable, de sorte que le chiffre indiqué repré- 

 sente en réalité la limite supérieure de la perte d'énergie attri- 

 buable au frottement intérieur à la température de l'air liquide 

 pour l'oscillation considérée. 



§ 3. Influence de la période des oscillations. — Pour les fils 

 IV et V nous avons effectué des observations avec deux moments 

 d'inertie différents, en maintenant pour le reste rigoureusement 

 constantes les conditions de l'expérience, c'est-à-dire la charge 

 supportée par le fil, le degré du vide et la forme extérieure du 

 système suspendu. Nous avons utilisé les deux moments 

 d'inertie : 



Ï! = 897 gr. cm" et L = 3400 gr. cm- . 



Une première série d'observations était effectuée avec le petit 

 moment d'inertie I 15 puis une seconde avec le grand moment 

 d'inertie I, . Nous avons alors répété à la température de la 

 glace, l'observation des oscillations du fil, soumis à l'influence 

 du plus petit moment d'inertie I t , afin de vérifier l'absence de 



l ) C'est approximativement l'énergie de ' L . 0o de milligrammes tombant 

 d'une hauteur de un millimètre. 



