ENTROPIE GÉNÉRIQUE ET MÉLANGE8 GAZEUX 447 



devait se vérifier d'uue façon générale, dit alors M. Planck, on 

 aurait acquis un résultat d'une importance fondamentale pour 

 toute la Thermodynamique et la théorie de l'affinité ('). 



Or, il faut l'avouer, il est extrêmement difficile, pour ne pas 

 dire impossible, de donner une interprétation physique satis- 

 faisante aux relations (4) et (4'K 



Et l'on est conduit à chercher autre chose. 



La relation (1) est, comme nous l'avons montré ailleurs, une 

 conséquence rigoureuse des Principes généraux de la Théorie 

 statistique; cette théorie ne cherche qu'à donner une interpré- 

 tation statistique du Principe de l'équivalence et du Principe 

 de Carnot ; il serait dès lors très grave que les relations (2) ou 

 (3) fussent une conséquence rigoureuse de ces seuls Principes, 

 parce que, dans ce cas, leur interprétation statistique serait liée 

 à l'équation (4) ou (4') ou d'autres analogues, dont la significa- 

 tion est fort obscure. Heureusement, il n'en est rien ; et il est 

 aisé de montrer que les relations (2) ou (3) contiennent une 

 hypothèse particulière, tout à fait étrangère aux deux Principes. 



En effet, eu Thermodynamique, l'entropie est définie, eu uni- 

 tés thermiques, par : 



«, dU + pdV 



(5) dS = jj . 



D'autre part, l'équation d'état des gaz parfaits peut s'écrire 

 sous la forme universelle : 



(6) 2>Y = A-NT . 



En appelant c la chaleur moléculaire à volume constant, et 

 en posant : 



_ J^, 



° ~ Je N A ' 

 on a : 



(7) dU = cNdT , 



de sorte qu'en substituant dans (5) et en intégrant, on trouve : 



(8) S = j Ndog V + c log T) + /"(N , m) . 



') M. Planck, Vorlesungen ùber die Théorie der W'àrmestrahlung et 

 Die gegenwàrtige Bedeutung der Quantenhypothese fur die kinetische 

 Gastheorie, conférence tenue à Gôttingue en 1913. 



