ENTROPIE GÉNÉRIQUE ET MÉLANGES GAZEUX 453 



étendue au domaine 3) tout entier, elle ne sera autre chose que 

 le nombre K de cases en lesquelles ce domaine aura été subdi- 

 visé. Comme nous l'avons dit ailleurs, ce résultat trouve son 

 interprétation simple dans le fait que les points représentatifs 

 sont uniformément distribués dans S) . 



Pour K , nous ne devons pas prendre la valeur vraie, mais 

 une certaine valeur apparente, afin de rester en concordance 

 avec l'équation d'état des gaz parfaits. En effet, la relation (6) 

 est universelle et ne dépend pas de l'atomicité de la molécule; 

 la pression p est calculée en envisageant la molécule comme un 

 édifice à trois degrés de liberté, et seule, dans ce calcul, la 

 vitesse du centre de gravité de l'édifice' est prise eu considéra- 

 tion. On admet donc que l'énergie autour du centre de gravité 

 ne joue aucun rôle dans la pression, celle-ci ne résultant que de 

 l'énergie de translation. Dans cette hypothèse simple, toutes 

 les molécules peuvent être traitées comme des molécules iden- 

 tiques à 3 libertés. Supposons, pour simplifier, les cases cubi- 

 ques dans l'espace ordinaire; leur côté sera \ v et la case cor- 



3 -_ 3X 



respondante de l'hyperespace pour tout le gaz sera \\ v) ou 

 r" N ; raisonnant sur V de la même manière, on voit que : 



«. - er • 



de sorte que : 



n 



(21) - H = N logV - X logv + log(^-|* . 



Appelons l t , l, , ... l. t le nombre des libertés de chaque espèce 

 de molécules. On a: 



Posons (/) : 



') Nous laissons ici de côté les difficultés touchant les relations entre 

 les chaleurs spécifiques et le nombre de libertés. 



