498 SOCIÉTÉ SUISSE DE PHYSIQUE 



à premier examen comme avec des molécules en tout état de 

 cause polarisées. D'ailleurs l'explication de la biréfringence élec- 

 trique des liquides purs a rendu extrêmement probable l'existence 

 de ces dissymétries de polarisation (Cotton, Mouton, Langevin). 



Sur la dépendance de la densité, on a publié plusieurs lois 

 dont la formule de Clausius-Mosotti est la plus connue. Il semble 

 qu'aucune ne soit compatible sé n éralement avec l'expérience. Or 

 il est facile de préciser ses conditions de validité et de non vali- 

 dité au moyen d'une hypothèse extrêment simple sur les actions 

 mutuelles ; celle-ci nous conduira d'ailleurs à une loi beaucoup 

 plus générale. 



Admettons que ces actions se réduisent à un champ électrosta- 

 tique uniforme L A, proportionnel au moment électrique A de 

 l'unité de volume, L pouvant d'ailleurs être négatif; en appelant 

 <]> la susceptibilité diélectrique réelle (rapportée à l'unité de masse) 

 des éléments de matière, abstraction faite de toute action intermo- 

 léculaire, p la masse spécifique, s la constante diélectrique, le 

 calcul conduit à : 



,1) «- 1 . -l-Ly. 



«-!■+£ Q 



On voit immédiatement que cette formule générale contient en 

 particulier la formule de Clausius-Mosetti 



e - 1 * Àn 



(2) __._ = _,, = const . 



lorsque L = — -, c'est-à-dire lorsque le champ moléculaire se ré- 

 duit au champ calculé par H. -A. Lorentz dans sa théorie des 

 diélectriques. En outre elle donne une interprétation physique 

 très simple de la constante elle-même. 



Dans tous les autres cas, la formule (2) ne saurait être valable. 

 Si en particulier L est simplement indépendant de la densité, 

 on aurait la formule 



e — 1 1 



(3) • - = const . 



£ + const g 



Et remarquons'enfin que le raisonnement suivi suppose seule- 

 ment que le moment électrique des éléments de matière est pro- 

 portionnel au champ inducteur agissant au total à l'intérieur, 

 mais ne fixe absolument rien sur le mécanisme de la polarisation 

 qui peut être quelconque. 



