36 THÉORIE DES ACIERS AU NICKEL. 



tique est indépendante du champ, et elle est inverse- 

 ment proportionnelle à la température absolue. A l'état 

 |3, le magnétisme est plus prononcé, tout en restant 

 très faible ; il ne suit plus les lois ci-dessus énoncées. 

 Le fer a est le fer magnétique ordinaire, dont le ma- 

 gnétisme apparaît brusquement à 735° et augmente 

 ensuite lentement lorsque la température s'abaisse, 

 sans qu'on puisse assigner une limite à la transformation. 



D'après les expériences de M. Le Chatelier, le pas- 

 sage du fer 7 au fer j3 est accompagné d'une brusque 

 augmentation du volume, tandis que le changement in- 

 férieur n'est marqué par aucune anomalie sensible dans 

 la courbe de la contraction. 



On sait depuis longtemps que la formule quadratique 

 exprimant la dilatation du fer est afïectée d'un deuxième 

 terme relativement important. La dilatabilité vraie 

 augmente rapidement avec la température, et les me- 

 sures directes de M. Le Chatelier ont montré que cette 

 dilatabilité, qui est égale à '11,5 millionièmes envi- 

 ron aux températures ordinaires, atteint 17,5 millioniè- 

 mes ' vers 900°. L'inclinaison de la courbe est peu diffé- 

 rente dans les deux régions qui se rejoignent au point 

 A3 ; les deux courbes dans lesquelles finit le fer |3 ou 

 commence le fer 7 sont sensiblement parallèles, mais 

 se trouvent déplacées, dans le sens des ordonnées, de 

 3""° par mètre environ (fîg. 3, p. 35); c'est-à-dire 

 que la contraction linéaire qui se produit dans le pas- 

 sage du fer |3 au fer 7 est de 3 millièmes. 



' D'après une publication récente de MM. Charpy et Grenet, 



1 20 , 



loc. cit., p. 464, cette dilatation est voisine de , valeur qui 



i-end mieux compte que celle indiquée par M. Le Chatelier des 

 dilatations trouvées pour les aciers-nickels non magnétiques. 



