154 LA THÉORIE DE LA 



Utilise le mieux l'impulsion de l'échappement, celte 

 amplitude sera aussi celle d'un régime limite stable. 



A ces considérations nécessairement un peu vagues 

 j'ajouterai les suivantes : 



Les artistes qui ont bien voulu m'exprimer une opi- 

 nion à ce sujet regardent l'effet de l'échappement 

 comme sensiblement constant aux amplitudes normales 

 c'est-à dire habituellement utilisées. Nous admettrons 

 donc ici que si l'on modifie aisément l'énergie d'un 

 échappement en faisant varier les inclinaisons des levées 



r (U) , . . 



le rapport reste neanmoms petit aux ampli- 



tudes normales. 



Les conditions (8 ter) et (9) seront alors certaine- 

 ment réalisées et la stabilité du régime permanent sera 

 assurée. 



Je me placerai dans ce qui va suivre dans des condi- 

 tions analogues et j'admettrai que la force synchroni- 

 sante soit déterminée (comme nous le verrons) dans le 

 but de synchroniser sous une amplitude donnée appar- 

 tenant au champ des amplitudes dites normales dont le 

 caractère mathématique sera pour nous que le rapport 



E'(U) 



^J: .,-■ est pratiquement petit. 



KJi(LJ) 



Nous pouvons maintenant aborder le problème pro- 

 prement dit de la synchronisation. 



Pendant que l'échappement n'agit pas sur le balan- 

 cier le mouvement de celui-ci est défini par une équa- 

 tion de la forme 



m rf^+ 0^0+ /) -^ + (Ro + r) X = F (0 



F {t) est l'accélération synchronisante de période T' , 



