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vitesse. Soit alors m la masse d'uQ projectile, e sa 

 charge, v sa vitesse initiale, p le rayon de courbure de 

 la trajectoire, H l'intensité du champ magnétique (sup- 

 posé normal à la direction de la vitesse initiale), fx la 

 perméabilité magnétique du milieu. On aura la rela- 

 tion facile à établir 



(0 ^'H^^^V 



Les rayons |3 sont aussi déviés dans un champ élec- 

 trique. Supposons que l'on ait réalisé un faisceau recti- 

 ligne de ces rayons. Si l'on crée un champ électrique 

 uniforme normal à la direction initiale du faisceau, les 

 rayons sont déviés en sens inverse de la direction du 

 champ, et décrivent des trajectoires paraboliques. On 

 peut réaliser l'expérience en faisant passer le faisceau 

 de rayons entre deux plateaux métalliques parallèles, 

 entre lesquels on établit une difïérence de potentiel. 

 La déviation est faible avec les moyens dont on dispose, 

 et il convient d'opérer dans le vide. L'air est, en eflfet, 

 rendu conducteur par les rayons ; si donc on opère 

 dans l'air, l'isolement est imparfait, et il est difficile de 

 maintenir entre les plateaux une différence de poten- 

 tiel constante et élevée. Les rayons j3 les plus péné- 

 trants sont les moins déviés. 



L'action du champ électrique est en accord avec 

 l'hypothèse balistique précédemment énoncée. Plaçons- 

 nous dans cette hypothèse, et supposons qu'un champ 

 électrique uniforme d'intensité h et de largeur L agisse 

 sur le projectile chargé, dont la vitesse initiale est nor- 

 male au champ. La déviation y de l'extrémité de la 



