SUR LA RADIOlCTinTÉ. 249 



trajectoire à la sortie du champ est donnée par la for- 

 mule ; 2 I eu admettant que la déviation soit faible. 



hU me' 

 (2) ^- - — 



-y ^ 



Des équations (I) et (2) on peut tirer d'une part la 



vitesse v des projectiles, d'autre part le rapport — de 



la charge électrique à la masse correspondante. 



Les expériences de M. Becquerel ont montré que 



pour les rayons 5 les plus intenses le rapport ^— est 



Yoisin de 10' unités électromagnétiques, et v a une 



cm 

 valeur de 1,6 X 10"' — " Ces valeurs sont du même 

 sec. 



ordre de grandeur que pour les rayons cathodiques. 



M. Kaufmann a fait des expériences précises sur le 

 même sujet. Ce physicien a soumis un faisceau très 

 étroit de rayons du radium à l'action simultanée d'un 

 champ magnétique et d'un champ électrique, les deux 

 champs étant uniformes et ayant une même direction 

 normale à la direction primitive du faisceau. Le faisceau 

 est reçu sur une plaque photographique placée norma- 

 lement à sa direction primitive. En l'absence des deux 

 champs l'impression sur la plaque est une petite tache 

 circulaire que nous assimilerons à un point. Quand le 

 champ magnétique agit seul, les divers rayons jS qui 

 sont inégalement déviés, mais restent dans un plan 

 normal au champ produisent sur la plaque une impres- 

 sion en forme de ligne droite. Quand le champ élec- 

 trique agit seul, les divers rayons ^ sont inégalement 

 déviés dans un même plan passant par le champ et 

 produisent sur la plaque une impression rectiligne nor- 



