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à Tintérieur de manière à extraire l'air chargé d'éma- 

 nation qui se trouve dans le tube. Dans ces conditions, 

 le rayonnement du récipient A diminue beaucoup plus 

 rapidement, ce rayonnement devient deux fois plus 

 faible en un temps de Tordre de grandeur d'une demi- 

 heure. Cette loi de désactivation est la même que celle 

 suivant laquelle les corps activés perdent leur activité 

 quand ils sont exposés à l'air libre. Le résultat est en- 

 core le même si, après avoir fait le vide dans le réci- 

 pient A, on y laisse rentrer de l'air inactif. 



On est donc conduit à conclure que dans la première 

 expérience l'activité du récipient A est entretenue par 

 l'air chargé d'émanation contenu dans ce récipient, et 

 que la loi de diminution du rayonnement dans cette 

 expérience représente aussi bien la loi de la disparition 

 spontanée de l'émanation. 



Lorsque l'on fait le vide dans le récipient A qui ren- 

 ferme de l'air chargé d'émanation, et que l'on mesure 

 le rayonnement de ce récipient immédiatement avant 

 (ît après l'extraction de l'air, on constate que ce rayon- 

 nement n'a pas changé au moment où l'on a retiré 

 l'air actif. Le rayonnement Becquerel de l'air chargé 

 d'émanation ne produit donc pas d'action dans cette 

 expérience. Ce rayonnement existe probablement, mais 

 il est formé de rayons très peu pénétrants, incapables 

 de traverser la paroi de verre. On peut faire à ce sujet 

 l'expérience suivante : l'une des extrémités du tube 

 métallique AAAA (fig. 4) communique en au moyen 

 d'un tube de caoutchouc, avec un récipient B où se 

 trouve une solution de sel de radium. L'autre extrémité 

 du tube A est fermée [)ar un bouchon isolant i ; ce 

 bouchon est traversé par une tige métallique C reliée à 



