DANS LE SYSTÈME SOLAIRE. 395 



S'il s'agit de la surface de la lune, la valeur de x est 

 estimée d'après Langley à '/,, ce qui donne 412° A, 

 correspondant à la partie la plus chaude d'une lune 

 sans atmosphère. On peut déduire de là la température 

 effective de la pleine lune vue de la terre, c'est-à-dire 

 celle d'un disque de température uniforme émettant le 

 même total et le calcul donne 371 ° A, ce qui est un peu 

 au-dessus de l'eau bouillante, et diffère notablement 

 de l'estimation de Langley, un peu au-dessus de la 

 glace. Il faut en conclure qu'une portion considérable de 

 la chaleur absorbée est conduite à l'intérieur, et en éva- 

 luant la température réelle à Ys de la limite trouvée, 

 soit 297' A, la proportion de chaleur absorbée par 

 conductibilité est '/j. 



Température d'un corps sphérique de i^ayon a de 

 Vordre de un centimèlre à la même distance que la 

 terre. — La surface réceptrice étant Tra', elle reçoit u a 'S; 

 la surface radiante est iira' et par conséquent l'émission 

 par unité est 7^ S. En donnant à S sa valeur en calo- 

 ries par seconde et en supposant que la conductibilité 

 soit comprise entre 0,01 et 0,001 comme pour les roches 

 terrestres, on voit qu'une différence de quelques degrés 

 entre les faces opposées suffit pour que le flux intérieur 

 soit égal au flux rayonnant. On peut donc considérer la 

 température de la surface comme à peu près uniforme 

 pour le cas de l'équilibre de température et si Os est la 

 température du soleil, on a 



6' : ôs' = S/i : 46000 S 



46000 est le rapport rys' où r est la distance de la terre 

 et s le rayon du soleil. En effet le flux de l'unité de 

 surface du soleil est au flux reçu à la distance r par 



