SUR LES OSCILLATIONS ÉLECTRIQUES. 499 



Il reste maintenant à tenter une explication du 

 résultat de cette expérience. En se plaçant au point de 

 vue de l'ancienne théorie de l'action à distance, on 

 peut argumenter de la manière suivante. L'oscillateur 

 €st le centre d'un rayonnement d'énergie, et lorsque la 

 feuille de zinc est encore tout à fait écartée, l'effet pro- 

 duit sur le récepteur est dû à un certain cône, parfai- 

 tement déterminé, de ces rayons d'énergie. Si mainte- 

 nant la feuille métallique vient occuper une des 

 positions de l'expérience, nous pourrons l'imaginer 

 décomposée en bandes élémentaires parallèles à l'axe 

 de l'oscillateur et devenant le siège de courants induits. 

 Cette induction se fera aux frais également d'un certain 

 €ône, parfaitement déterminé, de rayons d'énergie, et 

 sera forcément accompagnée d'une absorption d'éner- 

 gie. A leur tour les bandes élémentaires de la feuille 

 auront la faculté d'agir par induction sur le récepteur. 

 Nous appellerons ceci l'action secondaire, tandis que 

 nous désignerons par action primaire celle qui a lieu 

 directement sans l'intervention de la feuille. 



Ceci posé, amenons la feuille à /i :=: 0. Elle puisera 

 son énergie directement dans le cône primaire de rayon- 

 nement et l'action primaire s'en trouvera déjà fortement 

 réduite. Les courants induits dans la feuille ne pour- 

 ront naître que dans quelques bandes voisines de 

 l'oscillateur, les autres n'étant pas « vues » par celui- 

 €i. L'action secondaire que ces courants devraient pro- 

 voquer n'aura pas lieu, puisque ces courants à leur tour 

 ne sont pas « vus » du récepteur. L'action totale reste 

 donc très fortement amoindrie. 



Reculons la feuille jusqu'à h=z iO. Elle absorbera 

 toujours de l'énergie du cône primaire, mais à bien 



