Sıemens: Beiträge zur Theorie des Magnetismus. 981 
Ganz anders gestaltet sich die Vertheilung des Magnetismus eines 
Stabes von begrenzter Länge, wenn man die magnetisirende Kraft 
gleichmässig auf alle Theile des Stabes einwirken lässt. Die Abnahme 
des magnetischen Momentes von der Mitte des Stabes nach den Enden 
verliert dann den logarithmischen Charakter und nimmt, wie van Rees 
bereits nachgewiesen hat, den der Kettenlinie oder annähernd der 
langen Stabe von 7.70”" 
mm 
Parabel an. Bei einem 150 Durchmesser, 
welcher in einer eng umschliessenden Glasröhre von nahe doppelter 
Länge, die mit einer Magnetisirungsspirale gleichmässig umwunden 
war, verschiebbar war, konnte das magnetische Moment jedes Quer- 
schnitts durch eine über die Mitte des Glasrohres gewickelte Induetions- 
spirale gemessen werden, wenn die Richtung des Magnetisirungstromes 
umgekehrt wurde. 
In der folgenden Tabelle sind die magnetischen Momente desselben 
mm 
Stabes in den Abständen 20 bis 70"”” von der Mitte angegeben, wenn 
die Magnetisirung gleichmässig und wenn sie von der Mitte aus geschah. 
Die Stromstärken wurden so gewählt, dass der Magnetismus am Stab- 
ende in beiden Fällen nahe derselbe war. 
Entfernung x ‘ Ausschläge 
ie a Y bei 
secundären Rolle F ke: \ Magnetisirung 
Si gleichmässiger ee = 
der Stabmitte Magnetisirung Stabmitte 
mm mm mm 
20 287 463 
30 263 378 
40 233 302 
50 195 229 
60 145 160 
70 87 92 
Nach der Scheitelgleichung der Parabel 
2 
2 
berechnet, geben die Ausschläge der zweiten Spalte für gleichmässige 
Magnetisirung des Stabes die Werthe für 2p — 23 |22|22 
23 
3 
231222 
Berechnet man aus den Werthen der dritten Spalte nach der Formel 
4 nr . . . 
den Quotienten I für die eonstante Verschiebung der Induetionsrolle 
Yı 
‚ so erhält man die Werthe 1.25 |1.25 |1.32|1.4 |ı.4. Der 
mm 
um 10 
Quotient der magnetischen Momente gleich weit von einander ent- 
