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1068 Sitzung der physikalisch-mathematischen Classe vom 20. November. 
region selbst kann dabei allerdings nicht in Be- 
tracht kommen, weil hier die Zuwachsverhältnisse 
von den in der Pilanze vorhandenen allzu sehr 
abweichen. Dies ist auch der Grund, warum ich 
mir s. Z. (vergl. S. 160 meiner Schrift) ein be- 
liebiges Stück des Scheiteltheils abgeschnitten 
und die biegende Kraft (vom idealen Scheitel aus) 
auf das so hergestellte künstliche Ende wirksam 
gedacht habe. Allein diese Einschränkung ändert 
nichts an der Thatsache, dass das Maass des 
Zuwachses nach der Spitze hin allmälig steigen 
muss, wenn die Form eines Trägers von gleichem 
Widerstande in aller Strenge gewahrt werden 
soll. Insofern sind also die auf S. 161 meiner 
Abhandlung zusammengestellten Ziffern durehaus 
maassgebend. 
Kine so absolute Correctheit braucht indessen 
die Ptlanze keineswegs anzustreben; der Tech- 
niker thut es auch nicht. Statt eines Körpers 
mit doppelt gekrümmter Oberfläche, wie er in 
p unserer Figur veranschaulicht ist, genügt wohl 
auch ein abgestumpfter Kegel, welcher jene Ober- 
fläche ungefähr in mittlerer Höhe tangirt (vergl. 
oben S. 1062). Legen wir also, um diesen Kegel 
zu construiren, an jede der beiden Umrisslinien 
eine Tangente und zwar dergestalt, dass der 
jedesmalige Berührungspunkt (p und g) in die 
Mitte zwischen Basis und Scheitel der zugehörigen 
Curve fällt.‘ Dann lehrt eine'einfache Betrachtung, 
dass die beiden Tangenten, weil sie durch ho- 
mologe Punkte gehen, einander parallel sein 
müssen. Die entsprechenden Kegel sind dem- 
nach ähnlich. 
Wird also die Trägerform in der angebenen 
Weise vereinfacht, so vertheilt sich der Zu- 
wachs gleichmässig auf die ganze Länge; 
die Jahrringe erhalten somit oben wie 
unten dieselbe Mächtigkeit. Und doch ist 
Fig. 2. der so construirte abgestumpfte Kegel immer 
noch sehr annähernd ein Körper von gleichem Widerstande. 
! Dies vorausgesetzt, ergibt die Rechnung für den Winkel, den die Tangenten 
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mit der Curvenaxe bilden, — 1° 54‘. 
