G. Kırennorr: Über einige Anwendungen d. Theorie d.Formänderung. 1159 
selben sich befand. Die zu untersuchende Flüssigkeit ist hier als die 
Flüssigkeit ı, die atmosphärische Luft als die Flüssigkeit 2 zu rechnen. 
Bei der anderen Methode erfüllte die zu untersuchende Flüssigkeit den 
grössten Theil des Raumes zwischen den horizontal gestellten Polflächen, 
während den Rest eine tlache Luftblase einnahm, die beide Polflächen 
berührte und mit einem aussen befindlichen Manometer communieirte. 
Hier ist die zu untersuchende Flüssigkeit die Flüssigkeit 2 und die 
atmosphärische Luft die Flüssigkeit ı. 
3. 
Die hier angestellten theoretischen Betrachtungen gelten auch, 
wenn statt der magnetischen Kräfte elektrische thätig sind, und Hr. 
@Quiscke hat auch die Dielektrieitäts-Constanten verschiedener isolirender 
Flüssigkeiten durch Versuche bestimmt, die den zuletzt erwähnten 
magnetischen Versuchen ganz ähnlich sind. Zwischen zwei horizon- 
tale Condensatorplatten, die in einem, mit der zu untersuchenden 
Flüssigkeit gefüllten Gefässe aufgestellt waren, hatte er eine flache 
Luftblase gebracht, die beide Platten berührte und durch eine, in der 
oberen mündende Röhre mit einem Manometer communieirte, das 
ausserhalb des Gefässes sich befand. Wurde der Condensator geladen, 
so zeigte das Manometer eine Vermehrung des Druckes an. Auch 
für diese gilt der Ausdruck (6), obwohl hier die Grössen k, und %, 
nicht als unendlich klein zu betrachten sind, wenn nur die Dieke der 
Luftblase (also der Abstand der Condensatorplatten) unendlich klein 
ist gegen ihre horizontalen Dimensionen. 
Es seien = o und 2@=« die Gleichungen der inneren Oberflächen 
der beiden Condensatorplatten, = o und $ = P die Werthe des Po- 
'tentials in diesen, wenn sie geladen sind. Alle in Betracht kommenden 
Grenzflächen heterogener Körper sollen Rotationsflächen sein, deren 
gemeinsame Axe die x-Axe ist. Welche Function $ von 2,y,zin 
der Nähe des Randes der Luftblase ist, lässt sich mit den jetzigen 
Hülfsmitteln der Analysis allgemein nicht finden, aber man weiss 
Folgendes: Es ist $ überall eine Function von x und Yy +2’; für 
«=o und @=x« verschwinden an den Oberflächen der Condensator- 
n [N 
[0 [0 . . * 
platten 2 und nn und in einer Entfernung vom Rande der Blase, 
dy 02 ; 
die gross genug gegen « ist, ist sowohl in ihr, als in der umgebenden 
Flüssigkeit 
o=P-. (7) 
