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G. Kırcunorr: Über einige Anwendungen d. Theorie d. Formänderunge. 1161 
Die letzte Begrenzungsfläche des betreffenden Raumes hat die 
Grösse 
n 
& (R; RE ß,) 
und die Y-Componente des auf die Einheit ihrer Fläche bezogenen 
Druckes ist 
=, (08, 
wo (©, unter der Annahme z= o zu berechnen ist. Dieses (€ ist von 
2 
der Ordnung von 
2 
2 
zu der in Rede stehenden Summe liefert, unendlich klein gegen das 
und daher ist auch der Beitrag, den diese Fläche 
in (8) angegebene Glied. 
Daher ist die Gleichgewichtsbedingung, welche gebildet werden 
sollte, 
Be ee 22 « 
0 08,5 Kin Ba - + BS/ (pı — p.)de. 
2 a 
Drückt man hier p, und p, mit Hülfe von (1) aus, zieht von der 
dann entstehenden Gleichung diejenige ab, in die sie sich verwandelt, 
wenn man annimmt, dass die elektrischen Kräfte ausser Thätigkeit 
gesetzt sind, giebt den Zeichen de, und de, die entsprechende Be- 
deutung, wie bei der Discussion der magnetischen Versuche des 
Hrn. Quisck£, und setzt auch hier de, = o, so erhält man für de, 
k,— k, P: 
2 
2 [Ag 
einen Ausdruck, für den auch der Ausdruck (6) geschrieben werden kann. 
4. 
Hr. Quincke brachte zwischen seine, durch eine isolirende Flüssig- 
keit getrennte Condensatorplatten eine Luftblase, die nur die obere 
Platte berührte; wurde der Condensator geladen, so verlängerte sich 
die Blase in der Richtung der Kraftlinien und zog sich zusammen in 
den auf diesen senkrechten Richtungen. Zwischen den Poltlächen 
seines Elektromagneten zeigte unter entsprechenden Verhältnissen eine 
Luftblase diese Erscheinung nicht und auch ein hängender Tropfen 
verschiedener magnetischer Flüssigkeiten erlitt keine Formänderung, 
wenn der Magnetismus erregt wurde. Eine Anordnung, die ähnlich 
der eben erwähnten ist und keine Schwierigkeit der Rechnung dar- 
bietet, soll hier theoretisch verfolgt werden. 
Der Raum, so weit er in Betracht kommt, sei von zwei Flüssig- 
keiten. ı und 2, erfüllt. die, wenn die elektrischen oder magnetischen 
