1200 Sitzung der physikalisch- mathematischen Classe vom 18. December. 
Die andere Form des Hamiwron’schen Integrals erhalten wir, 
wenn wir 
Ib one — 0 
setzen, und ds’ mittels dieser Gleichung als homogene Function zweiten 
Grades der Differentiale der gewählten Coordinaten ausdrücken. Dann ist 
a | VAE—8).ds 
= ds 
JV2(E— ®) 
dU— 212. dt 
Bei den Variationen dieses Integrals muss die Grösse # constant 
gehalten werden, wie bei dem früheren das {. Wir können wieder ortho- 
gonale Übergänge, aber nun in anderer Richtung ausgeführt, dadurch 
definiren, dass wir erst die eine, dann die andere Endlage so ändern, 
dass der Werth von U ungeändert bleibt; dann beide gleichzeitig 
wodurch wir in eine benachbarte Bahın mit gleichem Werthe von E 
übergehen. 
Die Arbeit, welche auf Verstärkung der inneren Bewegung bei 
diesem Übergange gerichtet werden muss, ist 
a0) =0: 
Dieser selbe Werth wird aber in diesem Falle auch gegeben durch 
die obige Formel 
dQ = 2L.d.log (L-t), 
da für die hier vorausgesetzten isokinetischen Bewegungen 
W=2l.t 
ist und bei der beschriebenen Art des Überganges der Werth von W 
unverändert bleiben soll. Man kann auch verschwindend kleine Ände- 
rungen in beiden Richtungen gleichzeitig machen, und dadurch be- 
liebige Verhältnisse zwischen dE und dp herbeiführen. 
Die früher von den HH. Borrzuann und Crausıvs für beschränktere 
Annahmen gefundenen Werthe des d() stimmen dem wesentlichen 
Sinne nach mit dem hier gegebenen überein. 
Dass bei monocyklischen Systemen das an Stelle des Z-7 tretende 
Moment der Bewegung damit übereinstimmenden Sinn hat, wenn man 
! für orthogonal abgeschnittene Wege berechnet, ergiebt sich leicht. 
Die vollständige Ausführung dieses Beweises behalte ich mir vor, 
später zu geben. 
