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AU 
MÉMOIRE 
sections rectangulaires des deux surfaces, V, la valeur de 
la fonction potentielle sur le conducteur intérieur, V, la 
valeur de la même fonction à la surface du conducteur 
extérieur, h, et h, la densité électrique à la surface des 
deux conducteurs. Les signes supérieurs seront employés 
lorsque, vus d’un point situé entre les deux surfaces, le 
conducteur intérieur est convexe et l'extérieur concaxe, 
les signes inférieurs lorsque c’est le contraire qui a lieu. 
Puisqu'il ne s’agit ici que d’une valeur approximative, 
on peut omettre le second terme dans le membre droit 
des deux équations, R et R, étant très-grands en compa- 
raison de C. Les deux équations simplifiées de cette ma- 
nière donnent alors : 
de — 10 
b 
€ 
b, et h, désignant la densité électrique de surface au püle 
et à l'équateur. Pour la distance C qui sépare les deux 
conducteurs on l’a calculée au moyen de la formule ba- 
rométrique, qui donne : 
au pôle C'—= 34,253 kilomètres 
et à l'équateur C — 37,428 »” 
La densité électrique est donc environ 9°/, plus grande 
aux pôles qu’à l'équateur et cela sur chacun des deux 
conducteurs, 
Ce premier point étant acquis, nous fimes un calcul 
sur l’intensité que l'électricité possède au pôle et à l'é- 
quateur, pour vaincre la résistance de la couche d'air iso- 
lante qui sépare les deux conducteurs. Ce calcul n'étant 
pas assez clair, nous voudrions le développer un peu plus 
ici et le faire suivre de quelques remarques d’une certaine 
importance. 


